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Florida-Paris Workshop on Granular Fluids 1

Ruptura de la equiparticiónde energía en mezclas granulares fluidas

Andrés Santos∗

Departamento de Física, Universidad de Extremadura, Badajoz

*En colaboración con J.W. Dufty

Ciclo de seminarios del Dpto. de Física

13 de noviembre, 2003

Plan de la charla

Introducción (3-5)Teoría cinética (6-8)Ejemplos (9-13)Diagramas de fase (14-24)Conclusiones (25-26)

Mezcla granular binaria

Formulación del problema

Mezcla binaria de esferas duras inelásticas

Especie pesada (1):m1, 1, x1=n1/n, a11, a12.

Especie ligera (2):m2, 2, x2=n2/n=1-x1, a22, a21= a12.En el estado de enfriamiento homogéneo,m1àm2ï‚v1

2Ú/‚v22Ú=?

Ecuación de Enskog-Boltzmann

Tasas de enfriamiento Tasas de termalización

Frecuencia de colisión efectiva

Parámetro de “orden”

Condición para valor estacionario:

Aproximación maxwelliana

tasas de enfriamiento tasas de termalización

Colisiones elásticas: φ=h2ïT1/T2=1 ¡Equipartición de energía!

Unos cuantos ejemplos representativos

1. Colisiones cruzadas cuasi-elásticas:α11= α22=1, 1−α12=O(h2)

Ruptura débil de la equipartición de energía Estado “normal”f~h2, T1~ T2

2. Colisiones cruzadas inelásticas :α11= α22=1, 1−α12=Ο(1)

No dinámica browniana (x1ö0)

No gas de Lorentz (x2ö0)Independientemente de las concentracionesï

Ruptura fuerte de la equipartición de energíaf~1, T1/ T2ö¶ Estado “ordenado”

3. Colisiones pesada-pesada inelásticas:α12= α22=1, 1−α11=Ο(1)

De nuevo, ruptura fuerte de la equipartición de energía

Estado “sub-normal”

4. Colisiones ligera-ligera inelásticas + tamaños dispares:α11= α12=1, 1−α22=Ο(1), si~mi1/3

Intermedio entre los estados normal y ordenado

Estado“sub-ordenado” (o “super-normal”)

5. Colisiones ligera-ligera inelásticas + límite browniano:α11= α12=1, 1−α22=Ο(1), x1= Ο(h2)

Ruptura muy fuerte de la equipartición de energía

Estado “super-ordenado”

Clasificación de los estados

Leyes de escala

a1=0ïColisiones pesada-pesada inelásticasa1=¶ï Colisiones pesada-pesada elásticas

b=0ï Colisiones cruzadas inelásticasb=¶ï Colisiones cruzadas elásticas

a2=0ï Colisiones ligera-ligera inelásticas + tamaños comparablesa2=¶ï Colisiones ligera-ligera elásticas

Diagrama de fases (concentraciones finitas)

Colisiones cruzadas inelásticas

Sub-normalNormalSub-ordenadoOrdenadoSuper-ordenado

Colisiones cruzadas débilmente cuasi-elásticas

Colisiones cruzadas cuasi-elásticas

Diagrama de fases (concentraciones finitas)Colisiones cruzadas fuertemente cuasi-elásticas

Diagrama de fases (Límite browniano)

Líneas críticas

Líneas críticas (Límite browniano)

(I) x1~h2, b2ö0

(II) 1-a22~h2, x1/h2ö0

normal

sub-ordenado

ordenado

sub- ordenado

ordenado

normal

Caso (II) 1-a22~h2, x1/h2ö0

Caso (II) 1-a22~h2, x1/h2ö0¿Es fiable la aproximación maxwelliana?

b2=0.9

b2=1.1

Maxwell-Boltzmann

Solución de la Ecuación cinética

ConclusionesDependiendo de los parámetros de control (coeficientes de restitución,

cociente de tamaños y concentraciones), el cociente entre las velocidades cuadráticas medias ‚v1

2Ú/‚v22Ú (y entre las temperaturas parciales T1/T2)

en una mezcla granular con enfriamiento libre presentan una ricadiversidad de leyes de escala en el límite de masas disparesm1/m2ö¶. Los estados resultantes van desde el “sub-normal” (T1/T2ö0) al “super-ordenado” (‚v1

2Ú/‚v22Úö¶).

Si las colisiones cruzadas son inelásticas (a12<1), el estado es siempre “ordenado” (‚v1

2Ú/‚v22Ú~1). Por consiguiente, en este caso no

puede existir ni dinámica browniana (cuando x1 ö0 ) ni gas de Lorentz(cuando x2 ö0 ).

ConclusionsUn estado “normal” (T1/T2~1) solamente es posible si los tres tipos de

colisión son suficientemente cuasi-elásticas.

Un estado “super-ordenado” sólo es posible en el límite browniano(cuando x1 ö0 ). No hay estado “sub-normal” en ese caso.

En el límite browniano existen líneas críticas en el diagrama de fases sobre las cuales el estado puede ser normal, ordenado o sub-ordenado.

El mismo escenario que en el caso de enfriamiento libre se da esencialmente en el caso de un sistema forzado externamente.

¡GRACIAS!

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