Brayton
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Motor de turbina a gasciclo abierto: combustible + aire → productos al ambiente
modelo ideal:ciclo cerrado internamente reversible donde qH y qL
se intercambian a presión constanteCiclos Termodinamicos – p. 1/20
algunas aplicaciones
generación de electricidad en centrales termoeléctricas
generación de electricidad en centrales nucleares
sistemas de propulsión para barcos y trenes
sistemas de propulsión en aviones comerciales(propusión a chorro y ventichorro)
algunas ventajas:- relativo bajo costo- buena relación potencia/tamaño- respuesta rápida (arranca en minutos)algunas desventajas:- mas caro de operar que el diesel- una parte importante del trabajo generado se pierde
para operar el compresor...
Ciclos Termodinamicos – p. 2/20
ciclo Brayton(ciclo ideal para el motor de turbina a gas)
ciclo cerrado de aire standard
internamente reversible
similar a ciclo Diesel, con etapa isócora → isóbara
similar al ciclo Rankine, pero sin cambio de fase
qH
qL
intercambiador
intercambiador
compresor isentropico
turbinaisentropica
4
32
1
Ciclos Termodinamicos – p. 3/20
ciclo Brayton(aire standard frío, cp = cte.)
P
v
T
s
s=cte
s=cte
P=cte
p=cte
qH
qH
qLqL1
3
2
1
2 3
4
4
el calor se transfiere en etapas isóbaras
qH = h3 − h2 = cp(T3 − T2)
qL = h4 − h1 = cp(T4 − T1)
Ciclos Termodinamicos – p. 4/20
ciclo Brayton - eficiencia
η = 1 −qL
qH
= 1 −T4 − T1
T3 − T2
= 1 −T1
T2
(
T4/T1 − 1
T3/T2 − 1
)
= 1 −T1
T2
relación de presiones
rp ≡P2
P1
=Palta
Pbaja
−→ η = 1 − 1/rk−1
kp
en las etapas isentrópicas:
T1
T2=
(
P1
P2
)αk
= 1/rαkp
T3
T4=
(
P3
P4
)αk
= rαkp
⇒T4
T1
=T3
T2
con αk ≡ k−1
k≈ 0, 2857
Ciclos Termodinamicos – p. 5/20
ciclo Brayton - eficiencia
η = 1 −1
rαkp
αk = 1 − 1/k
0
0.1
0.2
0.3
0.4
0.5
0.6
5 10 15 20 25
η
rp
relaciones de presión típicas: r ∈ [5, 20]
Ciclos Termodinamicos – p. 6/20
trabajo neto generado
w = ηqH = ηcp(T3 − T2) = cpT1
(
1 −1
rαkp
)(
T3
T1
− rαk
p
)
0
50
100
150
200
5 10 15 20 25
r
w T1 = 300 KT3 = 1000 K
relación óptima: r∗ = (T3/T1)k
2(k−1) ≈ 8, 2
Ciclos Termodinamicos – p. 7/20
ejemplo: ciclo ideal vs. real
A) en un ciclo Brayton ideal con aire frío standard, el aire ingresa al compresor con 100 kPa,15 oC y sale del mismo a 1 MPa. La temperatura máxima del ciclo es 1100 oC .a) temperaturas en todos los puntos del ciclo.b) trabajo neto y eficienciac) relación de trabajos wc/wt
B) idem si turbina y compresor tienen eficiencias adiabáticas ηs,t = 0, 85 y ηs,c = 0, 80 yhay una caída de presión de 15 kPa entre el compresor y la turbina.
T (K)
s
3’
2s
1
4s
985 kPa
100 kPa24
288
13733
4’s
1000 kPa
Ciclos Termodinamicos – p. 8/20
ejemplo: ciclo ideal vs. real
relaciones adiabáticas, para caso ideal
T2s
T1=
„
P2
P1
«k−1
k
= rαkp → T2s = T1r
αkp ≃ 557 K
T4s
T3=
„
P4
P3
«k−1
k
= r−αkp → T4s = T3r
−αkp ≃ 711 K
trabajos ideales
ws,c = cp(T2s − T1) ≃ 269 kJ/kg ws,t = cp(T3 − T4s) ≃ 662 kJ/kg
trabajo neto
w = wt − wc = 393 kJ/kg
el 41% del trabajo generado se consume.calor qH = cp(T3 − T2s) ≃ 819 kJ/kg, la eficiencia es (rp = 10)
ηideal =w
qH
= 1 − 1/rαkp = 0, 48
Ciclos Termodinamicos – p. 9/20
ejemplo: ciclo ideal vs. real
con T4′s = T3′ (P4/P3′ )αk ≃ 714 K, el nuevo trabajo isentrópico en la turbina es
w′
s,t = cp(T3′ − T4′s) = 661 kJ/kg
y los trabajos reales son
wc =ws,c
ηs,c
≃ 338 kJ/kg wt = ηs,tws,t ≃ 562 kJ/kg
con esto se obtienen las temperaturas
T2 = T1 +wc
cp
≃ 625 K T4 = T3 −
wt
cp
≃ 813 K
el trabajo neto es w = wt − wc = 224 kJ/kg yla fracción usada en el compresor es wc/wt ≃ 0, 60
con qH = cp(T3 − T2) = 751 kJ/kg se tiene la eficiencia:
ηreal =w
qH
= 0, 30
Ciclos Termodinamicos – p. 10/20
efecto de irreversibilidades
idealestado P (kPa) T (K)
1 100 2882s 1000 5573 1000 13734s 100 711
con pérdidas
estado P (kPa) T (K)1 100 2882 1000 6253’ 985 13734 100 813
wt wc w wc/wt qH η
ideal 662 269 393 0, 41 819 0, 48
real 562 338 224 0, 60 751 0, 30
∆% −14, 7 25, 7 −43, 0 46, 0 −8, 3 −37, 5
Ciclos Termodinamicos – p. 11/20
turbina de gas con regeneración
en un ciclo Brayton la temperatura a la salida supera a ladel aire comprimido (T4 > T2)
Regeneración:aprovechar calor de los gases de escape para precalentarel aire que entra a la cámara de combustión, usando unintercambiador cerrado a contraflujo (regenerador)
Ciclos Termodinamicos – p. 12/20
regeneradorintercambiador ideal:(intercambio máximo)
Tx′ = T4 Ty′ = T2
intercambiador real
Tx < T4 Ty > T2
eficiencia de regeneración
ηreg =qreal
qmax=
Tx − T2
T4 − T2
Ciclos Termodinamicos – p. 13/20
eficiencia del ciclo regenerativocon regeneración ideal (ηreg = 1),
qH = cp(T3−Tx) = cp(T3−T4) qL = cp(Ty−T1) = cp(T2−T1)
la eficiencia del ciclo es
ηr = 1 −qL
qH
= 1 −T2 − T1
T3 − T4
= 1 −T1
T3
(
T2/T1 − 1
1 − T4/T3
)
peroT2/T1 − 1
1 − T4/T3
=rαkp − 1
1 − 1/rαkp
= rαk
p
eficiencia con regeneración ideal disminuye con rp ր
ηr = 1 −T1
T3
rαk
p
Ciclos Termodinamicos – p. 14/20
eficiencia del ciclo regenerativo
a partir de cierta relación rp (que depende de T1/T3) laregeneración empeora la eficiencia...
Ciclos Termodinamicos – p. 15/20
ejemplo
en el ciclo Brayton ideal anterior (A),se incorpora un regenerador ideal.¿Cuanto vale la nueva eficiencia del ciclo?
con rp = 10 y T1/T3 = 0, 2098 . . .
ηr = 1 −T1
T3
rαk
p = 0, 60
pasó de 0, 48 −→ 0, 60
un aumento de 25%
Ciclos Termodinamicos – p. 16/20
aplicación: propulsión a chorro
una turbina a gas que usa todo el trabajo generado paramover su compresor... se ajusta la presión de salida P5
combustible
tobera
difusor
5
VeVs
combustion
compresor turbina
4
32
1 w = wt − wc = 0
difusor: frena el aire incidente y eleva su presióntobera: acelera el aire que sale y baja su presión
Ciclos Termodinamicos – p. 17/20
empuje
el empuje se debe al impulso de los gases emitidos
F = m(Vs − Ve)
(velocidades relativas al avión). En régimen, esta fuerza seusa sólo para vencer la fricción del aire.
Dos formas de aumentar F :a) gran flujo másico m, velocidades bajas (turbohélice)b) poco flujo másico, alta velocidad (propulsión a chorro oturbochorro)c) el más usado (aviones comerciales) combina ambossistemas... (turboventilador)
Ciclos Termodinamicos – p. 18/20
turbinas de gas para aviación
turborreactor o propulsión a chorro
Ciclos Termodinamicos – p. 19/20
turbinas de gas para aviación
turboventilador
Ciclos Termodinamicos – p. 20/20