Fundamentos Para La Biofísica Cuántica de Los Campos Morfogenéticos (II)

8/10/2019 Fundamentos Para La Biofsica Cuntica de Los Campos Morfogenticos (II)

1/132

undamentos para la Biofsica Cuntica

de los Campos Morfogenticos (II).

Efecto Tnel Morfodinmico Cuando los

contenidos reprimidos del Introma o el

Inconsciente emergen ! se e"presan

#ndice

I

Introducci$n


2/132

II

Efecto Tnel Morfodinmico Cuando los

contenidos reprimidos del Introma o


III

Conclusiones ! %efle"iones

I&

'edicatorias ! gradecimientos

&

Biliografa ! %eferencias


3/132

I

Introducci$n

En el ensa!o anterior *+,- dedicado a los fundamentos

para la iofsica de los campos morfogenticos- se

estalecieron los rincipios Cunticos fundamentales /ue

0an de regir las interacciones morfodinmicas entre ! enel seno de las %edes E1olucionarias %eplicantes


4/132

rocesadoras o Transferentes de Informaci$n a escala

sumicrosc$pica o elemental- aplicando el rincipio

Fundamental de naloga o aralelismo sicofsico.

simismo- se aplic$ dic0o planteamiento para desarrollar

un Modelo de 2nidad Elemental de Memoria3Capacitor

en 4egundo lano o 5Introma6 dentro de estas %edes. 4e

asimil$ al e/ui1alente en el plano de la dinmica de los

campos morfogenticos a una partcula3onda estacionariaencerrada en una 5Ca7a Cuntica o o8o de otencial de

4c0r9dinger6! : por tanto : sometida en su interior a un

potencial neguentr$pico despreciale ! uniforme respecto

al 5represor6 o confinante fi7ado a partir de sus fronteras

0acia el e"terior.

0ora ien- nos consta de forma emprica /ue tanto los

genes o comple7os gnicos intr$nicos como los contenidos

encriptados en la memoria inconsciente indi1idual o

colecti1a puden aflorar parcial o incluso : ms raramente: por entero. Emergen as al ni1el de e"presi$n

5traducile6 (5e"$nico6 en las %edes ;en$micas eucariotas

! 5consciente6 en las %edes


5/132

memes) pre1iamente reprimidos o 5encerrados6 en las

5Ca7as3Fuerte=o8os de otencial 0ermticos de

4c0r9dinger6 /ue componen las unidades morfo3

funcionales elementales del Introma es por lo general

costoso e infrecuente- pero se produce espontneamente

a7o ciertas condiciones- o ien puede for8arse al menos en

parte utili8ando determinados estmulos.

>a gran pregunta es ?C$mo es posile /ue esto ocurra si :

por definici$n : un 5o8o de otencial Cuasi3Infinito6 es

infran/ueale@ 4i suponemos /ue el potencial reinante

dentro de la 5Ca7a=Capacitor6 tiende a cero frente al

aplicado en sus ordes ! entorno e"terno- la partcula opartculas (psicoiones3morfones) encerrados en su

interior 7ams poseern suficiente entropa cintica como

para igualar o superar la arrera o diferencia de potencial

neguentr$pico /ue las aisla o encierra en el seno de la

5Ca7a Cuntica6... 4era el e/ui1alente morfodinmico alien conocido ! sencillo e7emplo de un cuerpo /ue

pretendiese remontar la cima de potencial gra1itatorio

representada por la cumre de una montaAa desde un

1alle de la misma situado a menor altura- con o7eto de

descender por la ladera opuesta ! llegar al ni1el del mar


6/132

or muc0o /ue el proceso es termodinmica o

energticamente fa1orale : pues el estado final de

energa potencial es inferior al inicial al 0allarse el o7eto

ms a7o o ms cerca del centro de masas de la Tierra /ue

origina el campo de gra1edad :- 7ams podr ocurrir si el

m$1il en cuesti$n no posee o se le proporciona suficiente

5estmulo6- o energa cintica o de mo1imiento (1elocidad)-

como para igualar=reasar ligeramente la diferencia deni1eles de potencial gra1itacional entre su posici$n

original ! la cima de la montaAa. Este 5escal$n m"imo6 a

superar es la 5arrera o po8o de potencial6 del 4istema.

si tal arrera es 5inmensa6- nunca podr ser superada. Esto-

al menos- en trminos de una transferencia continua deenergas sea- segn la Fsica o Mecnica Clsica. >a cual

: como de costumre : se acomoda mu! ien con nuestro

sentido comn...

4in emargo- para la Fsica o Mecnica Cuntica la l$gicacontinua ! lineal neDtoniana : ! su 1ersi$n intuiti1a o

5sentido comn6 natural en nuestros cereros a causa de

nuestra naturale8a macrosc$pica :- no sir1e para nada. Es

ms- es un serio ostculo.


7/132

ues- como caa esperar- la esencia dual onda3partcula

de los entes elementales cunticos ! su carcter

deslocali8ado por el rincipio de Incertidumre permiten

/ue cierta fracci$n de un con7unto o 0a8 de partculas3

ondas : o una fracci$n de la densidad de masa !=o carga

de una sola de ellas :- lo /ue es estadsticamente

e/ui1alente- s logre e7ecutar el 5salto imposile de escal$n

infinito6 5pasando al otro lado de la cima6- aun/ue suenerga inicial sea menor a la colosal magnitud de tal

diferencia de potencial. Este 5mgico6 ! e"$tico proceso se

denomina 5Efecto Tnel6- por e1idente analoga con el

e7emplo de la montaAa.

En nuestro caso- determinada proporci$n o densidad de

carga !=o masa de la partcula o partculas 5atrapadas6 en

la 5Ca7a de 4c0r9dinger6 podr 5emerger6 fuera de ella -

en su anlogo morfodinmico- alguna fracci$n de la

cantidad de unidades de informaci$n o de la densidad deinformaci$n de la unidad elemental de informaci$n

almacenadas o almacenada en el capacitor elemental

5intr$mico6 o inconsciente conseguir aflorar al ni1el

e7ecutale o consciente.


8/132

E"aminemos : por consiguiente : el tratamiento mecano3

cuntico del 5Efecto Tnel6 para un 5escal$n simple o po8o

de potencial elemental6... formulemos a continuaci$n su

e/ui1alente morfogentico.

II

Efecto Tnel o 5Tunelado Cuntico6. 4u

anlogo Morfodinmico Cuando los

contenidos reprimidos del Introma


Efecto Tnel o 5Tunelado Cuntico6

4upongamos /ue una partcula o sistema de masa m en

proceso de camio (emergencia o afloramiento por

5tunelado cuntico6)- se encuentra sometida a un o8o-


9/132

5Colina6 o Escal$n de otencial unidimensional dado por

&("). El estado inicial del mismo (reacti1os) es : por

definici$n : un mnimo relati1o metaestale de energa

interna El estado 5confinado6 en el seno del o8o=Ca7a

Cuntica 4u estado final (productos)- lierado de la 5Ca7a6-

implica un mnimo asoluto de energa o m"imo de

estailidad. ero- para llegar a l- 0a de superar una

5arrera de potencial o acti1aci$n6 (la 5colina6)- muc0oma!or al ni1el inicial de energa. 4egn la Fsica Clsica-

7ams le ser posile e1olucionar 0acia el estado final si no

recie el e/ui1alente a la diferencia de potencial o energa

del 5escal$n6 o arrera desde el e"terior- con o7eto de

seguir la tra!ectoria necesaria para suir 5cuesta arria60asta la 5cima6- por ms /ue luego caiga de forma

fa1orale por la lnea de potencial decreciente (5ladera

aa7o6) 0asta el ni1el mnimo final de energa potencial

(5camino clsico6)


10/132

(Fig . +)

plicando la Ecuaci$n de 4c0r9dinger para los EstadosEstacionarios a la situaci$n inicial del 4istema

(0FG

=Gm) d

G

(")=d"

G

H &(")

(") E

(")

(Ec. +)

'onde 0F 0=G Constante de lancJ en unidades

angulares o rotacionales E Energas Totales Cuanti8adas

dmisiles del 4istema " Coordenada unidimensional

(") unci$n de ndas=4oluciones para los Estados


11/132

Cunticos ermitidos del mismo.

Este tipo general de ecuaciones diferenciales de GK rden

presenta soluciones e"ponenciales de la forma

(") e

(")

d

G

(")=d"

G

H *d

(")=d",

G

(Gm=0F

G

) *&(") : E,

(Ecs. G)

4eparamos la funci$n deri1ada de la soluci$n en dos

componentes- una real ! la otra imaginaria (7 3+)-

utili8ando para ello las funciones reales au"iliares(")

&ariaci$n de mplitud! B(") &ariaci$n de ase

d(")=d" (") H B(") 7

(Ec. L)

>le1ando (L) sore la condici$n /ue 0an de cumplir la

primera ! segunda deri1adas de (") segn (G)- se

otiene- puesto /ue7

G

:+


12/132

d(")=d" H *dB(")=d", 7 H *("),G: *B("),GH G (") B(") 7 (Gm=0G) *&(") : E,

%eagrupando los trminos reales e imaginarios

d(")=d" H *("),G:*B("),GN H *dB(")=d", H G (") B(")N 7 (Gm=0G) *&(") : E,

(Ec. O)

'ado /ue el segundo miemro de la igualdad es de modo

o1io una magnitud o nmero real- la componenteimaginaria 0a de ser necesariamente nula

*dB(")=d", H G (") B(")N P

(Ec. Q)

>o /ue- transladado a (O) conduce a

*d(")=d", H *("),

G

:

*B("),

G

(Gm=0F

G

) *&(") : E,

(Ec. R)

or simplicidad- empleamos a0ora el Mtodo de

5pro"imaci$n 4emiclsica6 para resol1er o integrar la


13/132

ecuaci$n. Esto es- e"pandimos cada funci$n au"iliar en

una 54uperserie6 en trminos de 0F ser1ando las

ecuaciones- se deduce /ue 0emos de comen8ar las

5superseries6 al menos en un orden de 0F :+ si 0an de

satisfacer la parte real de las mismas. or ende

(") (+=0F)

JP

J

0F

J

J

(")

B(") (+=0F)

JP

J

0F

J

B

J

(")

(Ecs. S)

4iendo 56 el smolo de 5sumatorio6 (nada /ue 1er con el

usado en estos traa7os para representar el 5potencialm$rfico6 o 5neguentr$pico6).

>as restricciones en los trminos de mnimo orden (JP)

/uedan entonces como

*

P

("),

G

: *B

P

(")

G

, Gm *&(") : E,

P

(") B

P

(") P

(Ecs. )


14/132

4i estalecemos /ue la 1ariaci$n de amplitud es muc0o

ms pe/ueAa o despreciale frente a la 1ariaci$n de fase

de las ondas estacionarias3soluci$n- se tiene /ue

P

(") P

(Ec. U)

pro"imaci$n /ue : impuesta sore () :- nos lle1a a

*BP("),G Gm *E : &("),

ien

B

P

(") (H-3) Gm *E : &("),

(Ec. +P)

Funci$n /ue nos determina las oscilaciones de fase de las

ondas=soluci$n- siendo tan s$lo 1lida (1alores reales)

cuando E V &(") 'ic0o de otra manera- cuando la

partcula o 4istema sigue la 5ruta o camino clsico6 para


15/132

superar la 5cima6 o 5arrera de potencial6.

Tomando a continuaci$n el siguiente trmino del

desarrollo o e"pansi$n de la 54uperserie6 (J+)- ! lle1ando

al lmite de con1ergencia a estas- se infiere- : postulando

las mismas condiciones entre fase ! amplitud ! teniendo

en cuenta- adems- (G) ! (L) : /ue

(") C e

7 (+=0F)

Gm *E : &("), H

N=

O

(Gm=0F

G

) *E : &("),

(Ec. ++)

En la cual- C es un coeficiente constante ! un trmino de

desfase. E"presi$n cu!a naturale8a imaginaria (refle7ada

formalmente por 576) procede del 0ec0o de 0aer

desdeAado la 1elocidad de 1ariaci$n de la amplitud

(componente real)- respecto a la de la fase (componente

imaginaria).

Esta sera la Ecuaci$n de ndas=4oluci$n pro"imada

suponiendo /ue las 1ariaciones de amplitud son

despreciales respecto a las de fase- o ien siguiendo el

5camino clsico6 para reasar el 5escal$n de potencial6.


16/132


17/132

fsico si & V E WEs decir- cuando la partcula o el 4istema

5salta6 una arrera o po8o de potencial siendo su energa

total inferior a tal potencial confinante m ediante el 5Efecto

Tnel6 o 5Tunelado Cuntico6- contra toda la l$gica

clsica3neDtoniana o del 5sentido comn6X - sin

emargo- como acaamos de demostrar matemticamente-

se trata de un fen$meno totalmente espontneo ! natural

para la Mecnica Cuntica- en e"clusi1a dependiente del

cumplimiento de la condici$n especfica de /ue las

oscilaciones de amplitud de las ondas asociadas a las

partculas sean muc0simo ms grandes o amplias /ue sus

1ariaciones de fase.

Estimando otra 1e8 el siguiente trmino de las superseries

(J+)- con o7eto de apro"imar la Funci$n de ndas o

4oluci$n para esta opci$n- se infiere- por idntico

procedimiento al anterior

(")

CH e

(+=0F)

Gm *&(") : E,

H C3 e

: (+=0F)

Gm *&(") : E,

N

=

O

(

Gm=0F

G

) *&(") : E,

(Ec. +L)

'onde CH! C3 son coeficientes ! el carcter numrico real

de la funci$n deri1a del 0ec0o de 0aer asumido como


18/132

5desdeAale6 sus oscilaciones de fase- la componente

imaginaria de su primera deri1ada o pendiente de

1ariaci$n total.

%esulta patente por los denominadores de (++) ! (+L) /ue

: en amos casos : 0emos integrado las 4oluciones

E"tremas pro"imadas ms le7anas a los puntos de

e/uilirio de la cur1atura de la tra!ectoria clsica demnima energa dada por E &(") >o /ue 0emos

conseguido son dos soluciones apro"imadas-

correspondientes a los estados situados 5ms all de la

cima de potencial6 ! 5dea7o de esta6 ara los primeros- el

la partcula o 4istema se comporta a modo de una 5ondalire6- por lo cual su fase es altamente oscilante ! su

amplitud prcticamente constante (casi no 1ara) ara los

segundos- e"perimenta fuertes camios de amplitud de

orden e"ponencial- pero su fase permanece cuasi3

uniforme- lo /ue define su 5condici$n de tuneladocuntico6.

0ora ien- si pretendemos completar el anlisis- deemos

apro"imar de alguna manera soluciones ms genricas al

prolema- relacionando o cominando entre s los


19/132

coeficientes de los escenarios 5e"tremos6. ara ello- nos

centramos en las soluciones posiles /ue se acer/uen de

modo ra8onale a las determinadas por los puntos de

cur1atura clsicos E &(")- !a /ue es o1io /ue el 5Efecto

Tnel6 no podr producirse en regiones e"cesi1amente

ale7adas de ellos- dadas las limitaciones impuestas por el

pe/ueAo 5tamaAo6 de la Constante de lancJ ! : por

consiguiente : de las magnitudes de Incertidumre.;racias a este ra8onamiento- si consideramos cual/uier

punto genrico de cur1atura "i

de estas caractersticas-

saemos /ue 0a de ser 5pr$"imo6 a los definidos por E

&("

i

) s pues- es factile desarrollar funciones de la

formaY *&("

i

) : E,

(Y Constante

) en una 5serie depotencias6- cual

(Gm=0G) *&(") : E, c+(" : "i) H cG(" : "i)GH cL(" : "i)

LH...

4imoli8ando de nue1o c+

- c

G

- c

L

... coeficientes a7ustales.

Tomando otra 1e8 el orden de apro"imaci$n 0asta el grado

lineal- por las mismas ra8ones /ue en las 54uperseries en

0F

6 anteriores


20/132

(Gm=0F

G

) *&(") : E, c

+

(" : "

i

)

(Ec. +O)

4ustitu!endo acto seguido esta apro"imaci$n (+O) en la

Ecuaci$n de 4c0r9dinger (+)- se plantea de inmediato /ue

d

G

(")=d"

G

c

+

(" : "

i

)

(")

(Ec. +Q)

Ecuaci$n diferencial mu! simple cu!a integraci$n 1iene

determinada por las llamadas 54oluciones de ir!6- a saer

(") C

*

L

c

+

(" : "

i

), 7 H C

B

B *

L

c

+

(" : "

i

), 7

(Ec. +R)

En teora- esta Funci$n de ndas=4oluci$n >ocal del

4istema nos permitira conectar las anteriores

apro"imaciones 0alladas para los puntos empla8ados

5allende6 ! 5por dea7o6 de la 5colina de potencial6 'e esta


21/132

forma- conocidos o dados un par de coeficientes a un lado

del punto "i

de cur1atura- deeramos poder calcular otros

dos coeficientes al otro lado de la misma- aplicando esta

soluci$n local /ue los cone"iona. sea- /ue lograramos

encontrar una relaci$n entre los parmetros a7ustales del

4istema- C- -CH- ! C3.

Este proceso se anto7ara en general mu! laorioso o

complicado- pero : por fortuna : las Funciones de ir! sonasint$ticas tanto para sinusoides (senos ! cosenos) como

para e"ponenciales dentro de sus propios lmites o

condiciones de contorno. Consecuentemente- estas

relaciones son siempre las siguientes

CH Z C cos(

:

=O)

C3 3 C sen(

:

=O)

(Ecs. +S)

'e este modo- podemos en general formular soluciones

especficas a di1ersos prolemas de 5Tunelado Cuntico6-

di1ersas segn la forma de los potenciales &(") ! las

condiciones concretas de contorno del 4istema.


22/132

Con el prop$sito de cuantificar el grado de Transferencia

por Efecto Tnel sufrido por el 4istema se suele emplear el

denominado 5Coeficiente de Transmisi$n6 T- definido

como la ra8$n entre la densidad de proailidad o masa !=

o carga de una partcula /ue 5salta6 la arrera por

tunelado cuntico *Ct,G ! la correspondiente /ue es

5refle7ada6 o no traspasa la 5arrera de potencial6 *Cr,G-

suponiendo /ue su energa total sea inferior a esta-E [

&(") Esto es e"actamente e/ui1alente a la fracci$n entre el

nmero de corpsculos3onda transmitidos por tunelado

cuntico ! los /ue no lo son en un 4istema de nartculas.

En funci$n de los resultados precedentes- se demuestra

matemticamente /ue tal proporci$n es igual a

T *Ct=Cr,

G

e"p: (G=0F)

1

2

Gm *&(") : E,N

=+ H \ e"p*: (G=0F)

1

2

Gm *&(") : E,,N

G

(Ec. +)

/u "+

! "G

indican los dos puntos de la cur1atura

5clsica6 /ue marcan los lmites de la arrera de potencial

(la 5anc0ura6 o 5altura6 del 5po8o6 o 5escal$n6- 5longitud de

la Ca7a Cuntica6).

or supuesto- este estudio puede 0acerse en dos o tres

dimensiones espaciales- pero la complicaci$n matemtica


23/132

es ingente ! no aporta nada importante en un sentido

conceptual- por lo cual lo o1iaremos.

s pues- podemos encontrar las e"presiones de los

Coeficientes de Transmisi$n por Tunelado Cuntico en

funci$n a la 5arrera de potencial6 aplicada para una

5anc0ura de escal$n6 ("G

: "

+

) dada- considerando

diferentes partculas- agregados o 4istemas de ellas. -l$gicamente- representar las grficas cartesianas

respecti1as.

&eamos algunos e7emplos acerca de esto En ellos- el e7e

1ertical o de ordenadas mide el 1alor del Coeficiente deTransmisi$n T : siempre comprendido entre P ! + por

definici$n :- ! sore el de ascisas u 0ori8ontal se marcan

los cocientes de energas relati1as a la diferencia o arrera

de potencial estalecida por el 5o8o6- E=&o

&o

*&("

G

) :

&("

+

),

. a fracci$n de

partculas o la proailidad de estas de 5saltar6 por 5Efecto

Tnel6 aumenta ms o menos rpida ! oscilantemente con


24/132

dic0a ra8$n- pero no es nula e incluso en ocasiones sue

con fuerte pendiente 0asta para proporciones en las /ue el

potencial de arrera es muc0o ma!or /ue la energa total-

! por ende (E=&o

) [[ ] +. Esta 5anomala cuntica6 es

tanto ms aguda cuanto ms ligeros (menor masa) sean la

partcula o sistema de partculas. Como es l$gico- si la

masa3inercia fuera de orden macrosc$pico : lo /ue en la

f$rmula (+) es patente si la suponemos 5infinita6 respectoa los $rdenes de magnitud cunticos (5talla6 de 0 o 0F) :-

siempre /ue (E=&o

) [ + ocurrir /ue T P. 2n e7emplo ms

del rincipio de Correspondencia de Bo0r 5Cuando en un

4istema Cuntico se considera /ue la masa3inercia o ni1el

de energa en 1alor asoluto del mismo es de ordenmacrosc$pico (matemticamente tiende a 5infinito6)- se

0an de otener las mismas >e!es o relaciones predic0as

por la Mecnica o Fsica Clsica para el mismo6.

Mostremos tales grficos sin ma!or dilaci$n

;rupo +

'ensidad >ineal de otencial de Barrera o Intensidad

romedio de Campo Elctrico Confinante plicada


25/132

5Mediana6

Barrera de otencial &

o

+Q e&

nc0ura del 5escal$n6 a QP pm


romedio de Campo Elctrico Confinante plicada &

o

=a

P.L e&=pm

+.+

artcula o 4istema Electr$n


26/132

(Fig. G)

+.G

artcula o 4istema rot$n

(Fig. L)

+.L

artcula o 4istema lfa (G protones H G neutrones)


27/132

(Fig. O)

+.O

artcula o 4istema ^tomo de Carono


28/132

(Fig. Q)


29/132

la partcula E es la mitad /ue el potencial de arrera (E=&o

P.Q)- T P.S-Wes decir- nada menos /ue tiene el SP_de

proailidades de 5saltar6 por Efecto Tnel o- lo /ue

significa lo mismo- para n electrones : siendo n un

nmero estadsticamente significati1o : el SP_ de ellos

lograran salir del 5po8o6 de potencial pese a /ue su

energa total tan s$lo es igual al QP_ de la /ue lo confina-

contra toda 5l$gica clsica6 e1idente...X En contraste : paraesos 1alores de arrera de potencial ! anc0ura de 5escal$n6

al menos : el prot$n- (Fig. L) : cu!a masa es unas +L+

1eces ma!or : !a resulta lo astante 5pesado6 como para

/ue los efectos cunticos 5puros6 sean inapreciales- puesto

/ue podemos 1er /ue 0asta /ue la ra8$n(E=&

o

)

no tiende a+ no empie8a a traspasar la arrera.Eso s- ello no impide

/ue su pe/ueAo tamaAo ! cantidad de inercia en trminos

asolutos no de7en sentir sus intrnsecas consecuencias

sore su comportamiento- deri1adas de su naturale8a

cuntica dual s- comproamos /ue su 5aspectoondulatorio6 ! alto ni1el de incertidumre genera

profundas oscilaciones en torno a los puntos de e/uilirio

de la cur1a- si ien esta en general sigue la forma pre1ista

0asta saturarse en torno a la unidad (+PP_ de

transmisi$n)- cuando la energa crece lo astante frente al


30/132

potencial (unas cuatro 1eces por encima de l)... - aun

entonces- la fracci$n de transmisi$n flucta ligeramente

arria ! aa7o de su 1alor m"imo o unidad- cual

corresponde a una partcula3onda lire parcialmente

deslocali8ada E"actamente lo mismo acontece con la

partcula 5alfa6 (Fig. O) 4olo /ue a0ora dic0as

fluctuaciones son ms densas- estrec0as o pr$"imas entre

s- llegando a 5solaparse6 en un 5semi3continuo6 a laresoluci$n del grfico se reducen al mnimo o

5estaili8an6 antes (en torno a un 1alor de energa L 1eces

superior al de la arrera de potencial). Todo ello producto

de la ma!or masa3inercia o 5talla6 del 4istema de

artculas (G protones H G neutrones)- apro"imadamente O1eces ms masi1o /ue el prot$n Idntica conlcusi$n o

confirmaci$n de tendencias e"aminamos en la Fig. Q-

donde nuestro 4istema es un tomo de carono- esto es-

ms o menos +G 1eces ms 5pesado6 /ue un nico prot$n o

neutr$n 4u perfil es mu! seme7ante a la inmediatamenteanterior- pero el grado de 5solapamiento semi3continuo6

de las oscilaciones cunticas aumenta consideralemente-

as como se reducen la amplitud de las mismas alrededor

del 5tec0o6 de saturaci$n final.

Estas 1ariaciones /uedarn ms claras toda1a si aAadimos


31/132

una nue1a grfica comparati1a con7unta

+.Q

4istemas de artculas Comparati1a electr$n3prot$n3

deuterio ('euterio


32/132

4i repetimos esta misma secuencia creciente de masas3

tallas de 1arias partculas o cominaciones de ellas para

5densidades lineales6 de potenciales de arrera o

intensidades promedio de campos elctricos confinantes

&

P

=a (a >ongitud del 5Escal$n6)en el seno del 5o8o6-

tanto inferiores como superiores a la pre1iamente

estalecida- pero camiando en e"clusi1a la magnitud delpotencial para una longitud de 5escal$n6 constante-

podremos 1isuali8ar ! anali8ar la influencia del primer

factor en el ni1el de respuesta del 5Efecto Tnel6

;rupo G


romedio de Campo Elctrico plicado 5Ba7a6


o

+.Q e&




o

=a

P.PL e&=pm


33/132

G.+


(Fig. S)

G.G



34/132

(Fig. )

G.L

artcula o 4istema lfa


35/132

(Fig. U)

G.O



36/132

(Fig. +P)

Cual caa pre1er- se detecta un notale incremento de la

e"tensi$n e intensidad de los 5efectos cunticos6 en el

proceso- !a /ue la arrera de potencial aplicada /ue seopone al 5salto6 es menor para unas dimensiones fsicas de

escal$n in1ariales. Esto es especialmente soresaliente en

el caso del electr$n (Fig. S)- deido a su diminuto tamaAo e

inercia. odemos 1er en su cur1a /ue el Coeficiente de

Transmisi$n por Tunelado Cuntico aumenta cone"traordinaria rapide8 o pendiente cuasi31ertical desde


37/132

fracciones impresionantemente pe/ueAas de energa total

respecto al po8o de potencial confinante- W0asta alcan8ar a

este ritmo nada menos /ue un RP_ de proailidadespara

energas de orden inferior al +_ de dic0a arrera de

potencial X partir de a0- la pendiente de crecimiento se

sua1i8a de forma paulatina- pero sigue siendo suficiente

como para al8ar a un UQ_ la transmisi$n por Efecto Tnel

cuando la energa total de la partcula3onda e/ui1ale entorno a la mitad de la arrera de potencial del po8o. lgo

5mgico6 o 5imposile6 desde el punto de 1ista 5clsico6-

pero asolutamente l$gico ! natural para una $ptica

cuntica. 4i la proporci$n sue ms toda1a- la cur1a sigue

creciendo a menor 1elocidad 0asta acercarse a lasaturaci$n (+PP_ de proailidades de reasar la arrera)-

una 1e8 /ue la energa supera el dole del potencial. En

las grficas restantes (Figs. 3+P)- el perfil ! la pauta son

sustancialmente los mismos /ue los de sus anlogas para

densidades lineales de potencial confinante ms ele1adas-pero con fluctuaciones cunticas ms separadas o menos

solapadas- definidas ! netas- si ien algo menos acusadas

cuanto ms masi1as o 5pesadas6 sean la partcula o sistema

de partculas implicado.

%ecapitulando mediante el grfico comparati1o


38/132

G.Q


deuterio ('euterio


39/132

4ucesi1amente- utili8amos un potencial de arrera un

orden decimal superior en 1e8 de inferior al primer grupo

de e7emplos- fi7ando por ello una densidad lineal de

potencial de arrera o intensidad de campo confinante

5alta6 sin alterar la dimensi$n fsica del 5escal$n6

;rupo L


romedio de Campo Elctrico plicado 5lta6


o

+QP e&




o

=a

LP e&=pm

L.+



40/132

(Fig. +G)

L.G



41/132

(Fig. +L)

L.L



42/132

(Fig. +O)

L.O



43/132

(Fig. +Q)

0ora : al ser la densidad energtica o intensidad de

campo opositora a la transmisi$n por tunelado +P 1eces

ms alta /ue en la primera ocasi$n ! +PP ms /ue lasegunda : los efectos cunticos menguan para todas las

partculas ! cominados de ellas Incluso en el caso del

electr$n (Fig. +G)- aun cuando el Efecto Tnel sigue siendo

sensilemente efecti1o- su grado de e"tensi$n mengua con

claridad s- la cur1a de transmisi$n crece de formapredominantemente c$nca1a o ligeramente sigmoidea


44/132

(forma de 54 tumada6 o signo integral- 56)- en lugar de

con1e"a- con pendientes sua1es aun/ue crecientes 0asta

saturarse en tramos muc0o ms ele1ados para la ra8$n

5energa=potencial6 'e manera /ue para dic0a relaci$n

igual a Z- la proailidad o frecuencia estadstica de

transmisi$n por tunelado se apro"ima a un modesto Q_-

llegando a un m"imo del LP_ cuando la energa del

electr$n tiende a igualar 7ustamente el 1alor del potencialdel po8o. partir de a0- la partcula se comporta casi

como un corpsculo clsico con saturaci$n permanente al

+PP_ de transmisi$n siguiendo la cur1a de e/uilirio para

ascender a la 5cima6- e"cepto por una lenta ! solitaria

oscilaci$n31alle cuntica tras el m"imo del +PP_ detransmisi$n para (E=&o) G- /ue aarca el inter1alo

comprendido entre dic0o punto ! tal cociente igual a O

>as dems cur1as refle7an con e"actitud lo /ue caa

aguardar edecen al mismo patr$n /ue sus e/ui1alentes

a7o densidades de potencial ms reducidos- peroe"0iiendo fluctuaciones cunticas oscilatorias de menor

amplitud ! ms densas- compactas o solapadas

mutuamente- 0asta el e"tremo de aseme7arse a perfiles

clsicos si ien 5orrosos o somreados6 por la

superposici$n de las mismas. Estas caractersticas son de


45/132

nue1o cada 1e8 ms agudas : o sea- 5ms clasico3

neDtonianas6 ! menos 5mecano3cunticas6 :- a medida

/ue la masa o talla de las partculas o sistemas de ellas es

ms grande- tal cual predice el rincipio de

Correspondencia de Bo0r.

Comparando en un mismo grfico

G.Q


deuterio ('euterio


46/132

(Fig. +R)


47/132

resulte : la influencia de tal operaci$n en los grficos de

transmisi$n por tunelado cuntico deera ser idntico...

ero no es as en modo alguno. : por ensima 1e8 : la

causa de tan singular comportamiento radica en la

naturale8a dual onda3partcula ! la incertidumre propia

de los 4istemas Cunticos Modificar las dimensiones o la

geometra del 5po8o6 es tanto como agrandar o ac0icar el

tamaAo de una rendi7a de difracci$n para las ondasestacionarias protagonistas 1iamente- los patrones de

interferencia- refle"i$n ! transmisi$n 1aran al pasar del

interior al e"terior del recinto confinante- generando

pautas de tunelado ! oscilaciones fluctuantes mu! di1ersas

! 1ariales asimismo en funci$n de la masa3inerciacorpuscular asociada del 4istema de artculas. >a Teora

Mecano3Cuntica ndulatoria indica /ue si acortamos tal

longitud la intensidad ! e"tensi$n de los 5efectos

cunticos6 (porcenta7e o proailidad de transmisi$n por

tunelado ! fluctuaciones) aumentarn 1ice1ersa-disminuirn cuando alarguemos la 5anc0ura6 o 5altura6

del escal$n. - a su 1e8- estos camios sern ms ! ms

notorios cuanto menor sea la masa3inercia de la partcula

o cominaci$n de ellas con la /ue traa7emos.

Comproemos /ue esto es lo /ue efecti1amente ocurre


48/132

;rupo O

>ongitud 5Corta6 de Escal$n a + pm

;rupo O.+

otencial de Barrera 5Ba7o6- &

o

+.Q e&

'ensidad de otencial de Barrera o Intensidad romedio

de Campo Confinante 5Ba7a6 +.Q e&=pm

O.+.+



49/132

(Fig. +S)

O.+.G



50/132

(Fig. +)

O.+.L



51/132

(Fig. +U)

O.+.O



52/132

(Fig. GP)

O.+.Q


deuterio ('euterio


53/132

(Fig. G+)

Como es e1idente-puesto /ue en este escenario la longitud

fsica del escal$n ! la densidad de potencial confinante son

5pe/ueAas6 al mismo tiempo- el comportamiento5cuntico6 de todas las partculas ! 4istemas de ellas se

intensifica ! e"tiende enormemente 'e 0ec0o- todas

muestran un 5Efecto Tnel6 desde a7as ra8ones

energa=potencial- adems de fuertes- agudas ! amplias

fluctuaciones en torno al perfil clsico de e/uilirio !=osaturaci$n El caso particular del electr$n (Fig. +S)- es


54/132

e"tremo en dic0o sentido 4u comportamiento se torna

5estricta o asolutamente cuntico6 Wrcticamente la

proailidad de transmisi$n por tunelado es uniforme !

m"ima o del +PP_ desde cuasi3cero para la relaci$n

5energa=potencial6- refle7ando con precisi$n la 5forma6 del

escal$n 5cuadrado6 de la arreraX... WE"presado de otro

modo- casi el +PP_de 5n6electrones 5tunelara6 la 5colina6

por Efecto Cuntico aun/ue su energa total fueradiminuta respecto al potencial confinanteX... %especto a

los dems 4istemas (Figs. +3G+) : cual acaamos de decir

: ninguno de ellos de7a de e"perimentar el efecto de

5tunelado cuntico6- por ms /ue : l$gicamente : este sea

menos poderoso cuanto ms grande sea su masa3inerciaor e7emplo- fi7ndonos en dos puntos para el 1alor de

ascisas de la proporci$n (E=&o

)- cuando este es igual a Z

(energa de la partcula o sistema de partculas idntica a

la mitad del potencial de arrera) ! cuando se acerca

muc0o a+

(amos 1alores coincidentes o 5lmite clsico6del fen$meno)- las cifras apro"imadas correspondientes

para el Coeficiente de Transmisi$n son- en _ ! orden

creciente de 5talla6 o 5masa3inercia6 de los mismos- as

como del citado cociente 5energa=potencial6 rot$n (UR_-

UU_) lfa (Q_- UO_) Carono (RQ_- G_).


55/132


56/132

O.G

otencial de Barrera 5Mediano6- &

o

+Q e&


de Campo Confinante 5Mediana6 +Q e&=pm

O.G.+


(Fig. GG)


57/132

O.G.G


(Fig. GL)

O.G.L



58/132

(Fig. GO)

O.G.O



59/132

(Fig. GQ)

O.G.Q


deuterio ('euterio


60/132

(Fig. GR)

%esaltemos /ue la nue1a cur1a del electr$n (Fig. GG)

apenas se altera en comparaci$n a la precedente 2n

le1simo ! casi inapreciale 5recodo6 en el 1rtice superiori8/uierdo del 5escal$n6 >os otros 4istemas (Figs. GL3GR)-

muestran descensos moderados de sus proailidades o

frecuencias estadsticas de tunelado para iguales 1alores de

(E=&

o

)[+- de manera in1ersamente proporcional a sus

masas. ero sus comportamientos siguen siendo ntida !predominantemente 5cunticos6 >as imgenes 50alan6


61/132

por s mismas ! no necesitan de ma!ores comentarios.

or ltimo dentro de esta serie- 1ol1emos a suir el

otencial de Barrera die8 1eces- sin camiar la longitud del

5escal$n6 (+ pm)

O.L

otencial de Barrera 5lto6- &

o

+QP e&


de Campo Confinante 5lta6 +QP e&=pm

O.L.+

artcula o 4istema. Electr$n


62/132

(Fig. GS)

O.L.G

artcula o 4istema- rot$n


63/132

(Fig. G)

O.L.L



64/132

(Fig. GU)

O.L.O



65/132

(Fig. LP)

O.L.Q


deuterio ('euterio


66/132

(Fig. L+)

Este grupo de resultados es tremendamente interesante-

por/ue el mu! ele1ado ni1el de potencial de arrera

dificulta de manera enorme la e"tensi$n ! emergencia delos aspectos puramente cunticos- mientras /ue el

simultneo en e"tremo reducido factor de la longitud del

escal$n los promue1e en comparale medida. or

consiguiente- propenden a compensarse de modo parcial !

asimtrico dependiendo fuertemente dic0a asimetra de lamasa del 4istema e incluso de mnimos camios en las


67/132

1ariales geomtricas de contorno. Ello confiere una gran

sensiilidad o 1ariailidad a las distintas respuestas 4i la

masa3inercia o 5talla6 de la partcula es nfima : como el

electr$n : los efectos cunticos siguen disfrutando de una

casi completa primaca- cual podemos corroorar sin ms

/ue contemplar la Fig. GS El 5recodo romo6 del 5escal$n6

/ue antes seAalamos se 0a 0ec0o un po/uito menos

diminuto- de forma /ue a0ora el +PP_ de transmisi$n por5Efecto Tnel6 e"ige apro"imadamente /ue la energa del

corpsculo3onda sea al menos de un orden entre el +Q del

! el GP_ del otencial de Barrera. partir de a0-

saturaci$n total e induitale El prot$n (Fig. G) : por su

parte : e"0ie un patr$n pre1alentemente cunticotamin- aun/ue muc0o ms 5mati8ado6 Estos matices

5sua1i8adores6 de su faceta cuntica se traducen en rasgos

concretos de la cur1a Es fundamentalmente c$nca1a- con

un crecimiento de su pendiente ms lento- para un

cociente(E=&

o

) Z

la proailidad de tunelado es 5tans$lo6 del +P_ (T P.+)- aumentando 0asta un LS.Q_ (T

P.LSQ) cuando la energa iguala al potencial (E=&o

) +. >a

saturaci$n (T +) no se logra sino despus de reasar el

lmite clsico- cuando la energa del corpsculo supera el

potencial confinante ms o menosG.O

1eces. partir de


68/132

ese momento la partcula sigue un perfil semi3clsico- aun

cuando afectado por una nica- amplia ! aislada

5oscilaci$n31alle6 cuntica En referencia al 5ncleo alfa6

(Fig. GU)- desarrolla el mismo tipo de e1oluci$n sica-

pero al ser prcticamente cuatro 1eces ms masi1o /ue el

prot$n- la reducci$n de los efectos cunticos es

consideralemente drstica Tal cual podemos 1er- la cur1a

se mantiene en respuesta o transmisi$n por tunelado nuladurante un inter1alo ma!oritario de ra8ones

5energa=potencial6- iniciando un le1e ! lento repunte

c$nca1o ms all del 1alor (E=&o

) P.R. este ritmo- para

cuando esta proporci$n e/ui1ale a la unidad- el

Coeficiente de Transmisi$nT P.+

(+P_ de 5saltos6 por5Efecto Tnel6). El +PP_ o saturaci$n (T +) se consigue !a

en la regi$n 5clsica6- para una energa unas +.L1eces por

encima del potencial. Como corresponde al aumento de

masa3inercia frente al e7emplo anterior- las fluctuaciones

cunticas sore ! a7o la lnea o cur1atura de e/uilirioclsica son ms numerosas ! pr$"imas entre s- pero

menos amplias ! cada 1e8 ms reducidas 0asta

estaili8arse en rgimen de saturaci$n permanente o

5neDtoniano puro6 7usto ms all de (E=&o

) Q.L. Entre los

puntos citados :(E=&

o

) +.L

!(E=&

o

) Q.L :

se suceden


69/132

una oscilaci$n31alle m"ima (mnimo relati1o de la

funci$n) : /ue 0ace descender la frecuencia de

transmisi$n 0asta el P.GQ_ a pesar de /ue la energa es

superior al potencial de arrera en un factor +.GQ :-una

segunda fluctuaci$n3pico m"ima asoluta de transmisi$n

total- otra tercera31alle o mnimo relati1o (T P.UR) poco

despus de (E=&o

) L:- seguida de una ondulaci$n anc0a

! lenta con cima de+PP_

de transmisi$n situada sore(E=

&

o

) O. or ltimo- se aprecia una oscilaci$n31alle toda1a

ms anc0a- lenta ! de mu! a7a amplitud (ligersima cada

a T P.UU)- empla8ada a (E=&o

) Q Finalmente- el tomo

de Carono : apro"imadamente +G 1eces ms 5pesado6

/ue un prot$n :- e"0ie un curso mu! parecido en loesencial- aun/ue enormemente 5despla8ado6 0acia el

5margen clsico6- a causa de su comparati1amente ele1ada

masa l respecto- los nmeros de la correspondiente

cur1a cartesiana son asimismo claros ! e"plcitos 4e

necesita una energa propia de la partcula del orden deentre el Q_! el UP_ del potencial de arrera para /ue se

inicie la respuesta de transmisi$n por tunelado cuntico- la

cual crece desde ese entorno de forma c$nca1a 0asta un

0umilde Q_ de transmisi$n para cuando la relaci$n

5energa=potencial6 iguala a+

or otro lado- una 1e8


70/132

superado el 5lmite clsico6- el 4istema sufre fluctuaciones

agudas al principio /ue se 1an luego sua1i8ando de forma

progresi1a- ms rpidas ! cercanas mutuamente /ue en

e7emplo anterior- aun cuando tampoco lleguen a solaparse

en ningn caso >a primera de ellas : la de ma!or

frecuencia o 5estrec0e86 ! profundidad de todas : es un

mnimo relati1o o aguda 5oscilaci$n31alle6- ! se locali8a

7usto despus del m"imo asoluto de transmisi$n totallogrado para (E=&

o

)+.+S- ca!endo con rus/uedad el

Coeficiente de Transmisi$n 0asta el QQ_ cuando la

proporci$n 5energa=potencial6 se sita sore +.G >e

siguen una serie de fluctuaciones cada 1e8 ms anc0as o

lentas ! menos intensas- en el siguiente orden 2na nue1a5cresta6 o m"imo asoluto de transmisi$n +PP_ (T+)

cuando (E=&o

)+.OS- un mnimo relati1o o 51alle6 de

TP.G en (E=&o

)+.RU- un tercer 5pico de transmisi$n

total6 sore (E=&o

)G.PQQ- otro 51alle6 o cada 0asta TP.UG

para(E=&

o

)G.LL...

- una 1e8 ms una 5cumre6 deT+

alalcan8ar (E=&

o

) el 1alor G.L- a continuaci$n una 5pe/ueAa

depresi$n6 o mnimo relati1o (TP.UR) a (E=&o

)L.G

apro"imadamente... as se mantiene la pauta con

fluctuaciones cada 1e8 ms lentas ! diminutas- 0asta /ue

la funci$n tiende a estaili8arse a7o su 5rgimen clsico6


71/132

de saturaci$n uniforme 0ori8ontal algo ms all del marco

del grfico- para (E=&o

)VR.

Idnticas o mu! parecidas percepciones otenemos al

e"aminar la grfica comparati1a (Fig. L+) del electr$n

(partcula 5superligera6)- el prot$n (partcula de masa3

inercia 5mediana6) ! el deuterio (partcula relati1amente

ms 5masi1a6). dicionalmente- esta ltima figura nosofrece otro efecto peculiar de sumo inters para el rango

cominado de una 1ariale de contorno en e"tremo

fa1orecedora del 5aspecto cuntico3ondulatorio6 (longitud

5minscula6 del 5escal$n6) ! la otra tremendamente

promotora de su 5aspecto corpuscular3clsico6 (potencialde arrera del 5po8o6 comparati1amente 5enorme6)

'eido a /ue amos factores se tienden a compensar entre

s de manera asimtrica en funci$n de la masa o talla del

4istema de artculas o corpsculo3onda implicado ! de su

cantidad de energa relati1a al potencial aplicado- sepueden producir 5cruces intersistmicos6 dependientes de

ciertos 1alores 5crticos6 o 5fronteras6 de dic0a inercia ! de

la ra8$n energa=potencial (E=&o

) del 4istema En este caso

concreto- 1emos /ue para 1alores 5a7os3medios6 de tal

proporci$n 5energa=potencial6 el efecto cuntico


72/132

fundamental de 5tunelado6 predomina en ma!or medida

sore el clsico en la partcula o 4istema de artculas

menos 5pesado6 (el prot$n)- como ocurre en general en

todos los e7emplos.


73/132

potencial6 por tunelado la /ue posee masa3inercia inferior

! : por ende : ma!or longitud de onda de 'e Broglie

asociada. Esencialmente- por la misma causa /ue las ondas

de sonido (de muc0a menor frecuencia ! ma!or longitud)

consiguen con facilidad 5dolar las es/uinas6 ! podemos

as escuc0ar perfectamente una con1ersaci$n al otro lado

de la intersecci$n de dos calles- mientras /ue las ondas de

lu8 1isile (muc0simo ms 5cortas6 ! rpidas) no loconsiguen- por lo /ue no somos capaces de 1er a /uienes

0alan en la misma posici$n sin girar nosotros el recodo.

Esta 5preponderancia de las propiedades ondulatorias

cunticas6 se sostiene incluso algunas dcimas por encima

del 5lmite clsico6 de la proporci$n 5energa=potencial6-dado los tamaAos3masas reducidos tanto del prot$n como

del deuterio- pero 7usto a partir de determinado cociente

entre amos : deido a su 1e8 a /ue las condiciones de

contorno procli1es de modo opuesto a las facetas

complementarias de la onda3corpsculo dual son tales /uepropenden a compensarse :- los efectos o 5aspectos6

clsicos empie8an a imponerse sore los cunticos de

forma ms 5repentina6 ! 5rusca6 /ue a7o otros

escenarios 'e modo /ue el comportamiento 5semiclsico6

de los dos 4istemas es- en esta ocasi$n- 5ms clsico /ue de


74/132

ordinario6- por as decir - puesto /ue el deuterio presenta

una masa ma!or /ue el prot$n (prcticamente el dole)- su

proailidad de 5caer cuesta aa7o6 de la 5cima de

potencial6 o 5a fa1or de gradiente6 una 1e8 reasado el

lmite clsico (E=&o

)V+ es ms ele1ada. En trminos

estadsticos por entero e/ui1alentes esto se comprende de

inmediato ara un mismo nmero n de protones ! de

deuterio- al oedecer su energa cintica promedio clsicaa la e"presi$n Z m 1G- donde 1 simoli8a su 1elocidad

media en la muestra ! m su masa3inercia : supuesta

constante : es patente /ue el citado 1alor promedio de

energa ser apro"imadamente el dole en el caso del

deuterio /ue en el del prot$n. >$gicamente- la fracci$n departculas ms ligeras /ue de 0ec0o asciendan a la 5colina6

de potencial ! 5caigan por el otro lado6 no ser

e"actamente dos 1eces la proporci$n de las ms 5pesadas6

/ue 0agan lo mismo- por/ue en 1erdad tanto una

polaci$n como otra mostrar di1ersos rangos de1elocidades segn una distriuci$n 5normal6 o gaussiana

(en forma de campana)- pero tendern a apro"imarse a

dic0a ra8$n en su 58ona central media6 o ma!oritaria de

tal distriuci$n- entre otras cosas por/ue las condiciones

de temperatura son iguales para amas ! la diferencia de


75/132

masas pe/ueAa para /ue influ!a apenas en su grado de

5mo1ilidad o agitaci$n molecular6 (energa trmica de

mo1imiento). or todo ello- en la prctica- el nmero o

frecuencia estadstica de ncleos de deuterio /ue alcancen

energas cinticas suficientes para conseguirlo con

50olgura6 ser siempre ms grande /ue el de sus

5compaAeros6 de 0idr$geno ms ligeros pero 5casi6

idnticamente 1eloces en trminos medios. ura 5MecnicaEstadstica Termodinmica6 imperante en el 5%eino

Clsico3


76/132

tanto ms toda1a cuanto ma!or sea dic0o potencial

confinante !=o la masa3inercia del 4istema.

>o /ue se pone de manifiesto a tra1s de este ltimo grupo

de cur1as de 5Transmisi$n por Efecto Tnel6

;rupo Q

>ongitud 5lta6 de Escal$n a +PP pm

;rupo Q.+

otencial de Barrera 5Ba7o6- &

o

+.Q e&


de Campo Confinante 5Mu! Ba7a6 P.P+Q e&=pm

Q.+.+



77/132

(Fig. LG)

Q.+.G



78/132

(Fig. LL)

Q.+.L



79/132

(Fig. LO)

Q.L.O



80/132

(Fig. LQ)

Q.L.Q


deuterio ('euterio


81/132

(Fig. LR)

Tal cual caa esperar- a0ora es en e"clusi1a el

5superligero6 electr$n el 5eneficiario6 del efecto de

5tunelado cuntico6- ! an este : a7o una densidad linealde potencial mu! menguada por aAadidura :- lo

e"perimenta de modo astante atenuado El 5recodo

descendente6 se 0a tornado muc0o ms 50ondo6- por ms

/ue el crecimiento de la funci$n siga siendo con1e"o 4e

re/uiere una energade entre un +Q ! un GP_

del

potencial de arrerapara llegar alrededor de un QP_ de


82/132

transmisi$n por 5Efecto Tnel6 >os resultados para las

dems partculas o 4istemas de cada 1e8 ma!or masa 1an

menguando el rango ! alcance de sus perfiles puramente

cunticos en el sentido pre1isto ! directamente

proporcionado a tal cantidad de inercia. Ello se torna

patente de modo mu! acusado en la grfica comparati1a

con7unta respecti1a (Fig. LR).

`asta a/u nuestra e"posici$n del fen$meno de 5Efecto

Tnel6 o 5Tunelado Cuntico6.

4u anlogo Morfodinmico Cuando los

contenidos reprimidos del Introma o


2tili8ando nuestro rincipio undamental de naloga o

aralelismo sicofisico- la 5Emergencia6 o 5floramiento6

desde el Introma- M emoria ;entica en 4egundo lano o

Inconsciente al E"oma- lano de E"presi$n=Traducci$n o

Consciente de los contenidos reprimidos pre1iamente en

el primero es el e/ui1alente morfodinmico3cuntico al

5Efecto Tnel6 mecano3fsico.


83/132

dems- dic0a operaci$n de transferencia desde el lano

Intr$mico al E"$mico implica una 5depuraci$n6-

reorgani8aci$n- adici$n de 5signos de control ! pausa6 o

5reordenamiento6 de los c$digos de informaci$n antes

5encriptados6- 5simplificados=resumidos6 ! arc0i1ados de

manera difusa- oscilante ! aparentemente 5ca$tica6 cual !a

ra8onamos antes. En consecuencia- los nmeros integralesoperacionales de pasos elementales de rplica-

transcripici$n ! traducci$n sern siempre idnticos entre

s- a diferencia del proceso opuesto 5%epresor6- en el cual el

5tamaAo=e"tensi$n6 inicial del 5mensa7e6 es superior al

finalmente 5graado en memoria capacitora en segundoplano6. s- pues podemos apro"imar por sencille8 el

fen$meno a su 1ersi$n mono3dimensional- puesto /ue las

5longitudes6 de los 5escalones secuenciales6 sern las

mismas para las tres fases operati1as seAaladas- de manera

/ue todo lo anali8ado para una de ellas ser igualmente1lido para las dems.

4ea dic0a componente lineal3secuencial de operaci$n

genrica %epresentamos los lmites del susodic0o

5escal$n6 o 5colina6 /ue definen la 5Ca7a Cuntica=o8o de


84/132

otencial


85/132

(Ec. I- anloga a Ec. +)

4oluci$n pro"imada para esta Ecuaci$n o 4istema

suponiendo &elocidad de &ariaci$n de mplitud

'espreciale frente a la de ase- o 5%utas Clsicas6 de

5Emergencia6=4altos de la Barrera de otencial M$rfico del

5o8o6

() e

7 (+=

F)

G

i

*

:

%(

), H

N=

O

(Gi=F

G

) *:

%

(),

(Ec. II- anloga a Ec. ++)

'onde es un coeficiente normali8ale- 7 la unidad

numrica imaginaria ! un desfase a7ustale.

4oluci$n pro"imada para esta Ecuaci$n o 4istema

imponiendo &elocidad de &ariaci$n de ase 'espreciale

frente a la de mplitud- o 5%utas or Tunelado Cuntico

Estricto6 para la 5Emergencia6=4altos de la Barrera de

otencial M$rfico del 5o8o6

(

)

H e

(+=

F)

G

i

*

%(

) :

,

H

3 e

: (+=

F)

G

i

*

%(") :

N

=

O

(

G

i

=

F

G

) *

%

(") :

,


86/132

(Ec. III- anloga a Ec. +L)

'e manera anloga a su 5correlato mecano3fisico6- si

uscamos ultimar el anlisis- 0emos de apro"imar de algn

modo soluciones ms generales al prolema- relacionando

o cominando entre s los coeficientes de estas dos

situaciones 5e"tremas6. ara lo cual- nos restringimos a las

soluciones permitidas /ue se acer/uen de modo ra8onale

a las dadas por los puntos de cur1atura 5clsicos6 definidos

por %

(

)- !a /ue resulta e1idente /ue el 5Efecto Tnel6

no podr producirse en regiones operacionales de 5lectura6

secuencial e"cesi1amente 5distantes6 de ellos- dadas las

limitaciones impuestas por el pe/ueAo 5tamaAo6 de la

Constante de Cuanti8aci$n M$rfica ! : por consiguiente

: de las magnitudes de Indeterminaci$n. En 1irtud de este

ra8onamiento- si tomamos cual/uier punto genrico de

cur1atura i

de estas caractersticas- saemos /ue 0a deser 5cercano6 a los pertenecientes a la cur1a

%

(

i

)

or consiguiente- es posile desarrollar funciones de la

forma *%

(

i

) :

, ( Constante) en una 5serie de

potencias6- segn

(Gi

=G) *%() : , C+(: i) H CG(: i)GH CL(: i)

LH...


87/132

4iendo una 1e8 ms C+

- C

G

- C

L

... coeficientes a7ustales.

pro"imando 0asta el orden lineal- por las mismas ra8ones

/ue en las 54uperseries en 0F6 (o sus anlogas en F)

precedentes

(Gi=F

G

) *

%

() : , C

+

(:

i

)

(Ec. I&- anloga a Ec. +O)

%eempla8ando de inmediato esta apro"imaci$n (I&) en la

Ecuaci$n de 4c0r9dinger34c0reier (I)- es patente /ue

d

G

(

)=d

G

C

+

(

:

i

)(

)

(Ec. &- anloga a Ec. +Q)

Ecuaci$n diferencial mu! sencilla satisfec0a pora las

conocidas por 54oluciones de ir!6- es decir

(

)

*

L

C

+

(

:

i

), 7 H

*

L

C

+

(

:

i

), 7


88/132

(Ec. &I- anloga a Ec. +R)

Matemticamente- esta Funci$n de `iper3ndas M$rficas=

4oluci$n >ocal del 4istema nos 0ace factile conectar las

anteriores apro"imaciones calculadas para los puntos

operacionales3secuenciales situados 5ms all6 ! 5pordea7o6 de la 5cima de potencial negientr$pico 'e esta

forma- conocidos o determinados dos coeficientes a un

lado del punto o 5locus6 i

de cur1atura- deeramos ser

capaces de estimar otros dos coeficientes 5al otro lado6 de

ella- utili8ando esta soluci$n local /ue los cone"iona. Estoes- conseguiramos 0allar una relaci$n entre los

parmetros a7ustales del 4istema- - -H- ! 3.

Este procedimiento sera en general mu! esfor8ado o

traa7oso- pero : como !a saemos por su e/ui1alente

5mecano3fsico6 : las Funciones de ir! se muestranasint$ticas tanto para funciones sinusoidales (senos !

cosenos) como para e"ponenciales- en el marco de sus

propios lmites o condiciones de contorno. En

consecuencia- estas relaciones son in1ariantemente las

siguientes


89/132

H Z cos(:=O)

3 3

sen(

:

=O)

(Ecs. &II- anlogas a Ecs. +S)

or tanto- podemos en general otener solucionesespecficas a distintos prolemas de 5Tunelado Morfo3

Cuntico6- di1ersas segn la forma o e"presi$n de los

potenciales neguentr$picos () ! las condiciones

concretas de contorno del 4istema.

or supuesto- esto nos permite tamin cuantificar el

grado de Transferencia Morfodinmica de Informaci$n o

5Emergencia Intr$mica6 por Efecto Tnel sufrido por el

4istema mediante un 5Coeficiente de Transmisi$n o

Emergencia Intr$mica M$rfica6 /ue simoli8aremos porT - definido como el cociente o proporci$n entre la

densidad de proailidad o masa=carga de informaci$n

/ue 5reasa6 la arrera por tunelado cuntico [Ct]2 ! la

correspondiente /ue es 5refle7ada6 o no 5salta6 la 5arrera

de potencial neguentr$pico6[

Cr

]

2

- considerando /ue su


90/132

neguentropa=entropa total sea inferior a esta- [ ()

Esta es igualmente e/ui1alente a la fracci$n entre el

nmero de corpsculos3onda (psicoiones o morfones)

transmitidos por tunelado cuntico ! los /ue no lo son en

un 4istema constituido por n de estos portadores

elementales cuanti8ados de informaci$n.

En funci$n de los resultados precedentes- se demuestra

matemticamente /ue tal proporci$n es igual a

T[ / ]t Cr

e"p: (G=F)

1

2

Gi*(") : ,N

=+ H \ e"p*: (G=F)

1

2

Gi*(") : ,,N

G

(Ec. &III- anloga a Ec. +)

En esta +

! G

representan el par de puntos secuenciales

o 5locus6 de la cur1atura 5clsica6 /ue marcan los

mrgenes de la arrera de potencial represor

neguentr$pico aplicado (la 5anc0ura6 o 5altura6 del 5po8o6

o 5escal$n6- 5longitud de la Ca7a Morfo3Cuntica6=2nidad

Capacitora de Memoria Intr$mica).

or descontado- este estudio puede lle1arse a cao en dos o

tres dimensiones fasoriales=operacionales- pero la

complicaci$n matemtica es considerale ! no aAade nada

rele1ante en un sentido conceptual- por los moti1os !a

mencionados- dado lo cual lo ignoraremos.


91/132

or ende : a 5imagen ! seme7an8a6 de sus e/ui1alentes

mecano3fisicos :- podemos resol1er las e"presiones de los

Coeficientes de Transmisi$n por Tunelado Morfo3

Cuntico en funci$n a la 5arrera de otencial


92/132

informaci$n pre1iamente encriptados en la unidad

capacitora o acumuladora en 54egundo lano Intr$mico6

seguir un patr$n tipo 5escal$n de transmisi$n cuasi3total

por Efecto Tnel Morfodinmico6- cuales las oser1ales

en las figuras (+S)- (GG) ! (GS) 4e tratara del afloramiento

espontneo de percepciones o recuerdos 5mu! ligeros6 de

a7o 5peso6 ! 5densidad informacional6- as como

igualmente diminuta 5carga psicoemocional=traumtica6 !: por tanto : potencial represor proporcionalmente mu!

reducido. `ace tiempo /ue la


93/132

nuestra %ed mico 0eredado de los mamferos menos

e1olucionados- el 5Comple7o %6 de origen reptil ! el tlamo

o tallo cereral- las regiones ms primiti1as del encfalo.

>as reas procesadoras3asociati1as conscientes ms

refinadas del 5Cerero >mico6 ! : sore todo : del

enorme 5o ms interesante para

nosotros es /ue lo 0acen de manera in1arialemente


94/132

impredecile- altamente aleatoria ! de modo ntegro o de

5un solo golpe de descarga6- a diferencia de otros casos /ue

7usto despus anali8aremos busto el perfil dinmico de

afloramiento 5escalonado6 ! de fuerte incertidumre /ue

cae esperar de un proceso puramente cuntico

espontneo por 5tunelado6- tal cual predice el Modelo.

Cuando la intensidad- alcance !=o trascendencia para

nuestra seguridad- ienestar o super1i1encia o : endefiniti1a : la 5carga psicoemocional=potencial

traumtico6 de los impactos estimulantes son superiores

pero moderados- ! por ello sus potenciales represores

respecti1os- aun/ue manteniendo un a7o o modesto 5peso

informacional6 ! 5longitud secuencial3operacional6- lospatrones de respuesta siguen siendo predominante o

ma!oritariamente cunticos- pero en menor ! 1ariale

medida 4u patr$n de respuesta o afloramiento sera

anlogo a los de los escenarios mecano3fsicos refle7ados

por las Figs. (G)- (S)- (+)- (+U)- (GP)- (GL)- (GO) ! (LG) Entrminos neuropsicol$gicos- esta modalidad sera

responsale de 1i1encias al estilo de sueAos capaces de

aflorar a la consciencia sin de7ar por ello de ser algo ms

elaorados o significati1os- sensaciones de 5d7 1u6-

5cora8onadas intuiti1as6 ! similares. En ellos- la


95/132

preponderancia estadstica o proailstica del mecanismo

cuntico por tunelado espontneo es clara- pero pueden no

alcan8ar la saturaci$n o +PP_ de transmisi$n emergente si

no son acti1ados por un estmulo actual adicional (por

e7emplo- la 1isi$n fsica- personal ! directa o presencial de

un lugar /ue nos parece 0aer 1isitado antes siendo ello

imposile- pero cu!os rasgos sensoriales se parecen a

impresiones dispersas 5cargadas6 en nuestro inconscientecon anterioridad ! posteriormene 5montadas6 en un todo

co0erente 51irtual6 por nuestra mente mediante la

memoria asociati1a en segundo plano- la e"plicaci$n

neuropsicol$gica del fen$meno de 5d731u6). >as cur1as

de respuesta o 5afloramiento6 de estos procesos soncon1e"as ! rpidas- con pronta saturaci$n pero no siempre

situada en el 5inter1alo de efecto tnel6- de a0 la necesidad

de un impacto casual amiental presente catali8ador

concomitante adicional /ue acaamos de comentar E"iste

tamin un tercer grupo de respuestas emergentespsicodinmicas 5intermedio6 en e"tremo interesante

/uellas cu!o 5peso informtico6 ! 5carga

perturadora=traumtica6 son ms ele1ados- si ien no

demasiado grandes 0ora las densidades de potencial

represor ! 5longitud secuencial3operacional6 son medianas


96/132

!- en consecuencia- las pautas de las funciones de

transmisi$n o respuesta por afloramiento desde el Introma

al E"oma de la %ed as cur1aturas se 1an tornando

con1e"as o de crecimiento ms lento ! sua1e- alcan8ando

1alores altos de porcenta7es de transmisi$n ! saturacionesnicamente al reasar una o 1arias unidades el lmite

clsico del 4istema- por lo /ue siempre re/uieren estmulos

e"ternos aditi1os posteriores para desencadenar el

fen$meno de afloramiento de los c$digos al plano

5traductor6- e7ecutale o consciente. >as cur1as detransmisi$n mostrarn fluctuaciones cunticas ms all de

la lnea de e/uilirio clsica- escasas- lentas ! amplias si la

5densidad=masa informacional6 ! grado potencial de

trauma=represi$n son inferiores dentro de su gama- ms

1eloces- menos profundas ! ms compactas o 5solapadas6entre s para 1alores superiores de los primeros. odemos

ilustrar esto re1isando las Figs. (+G)- (GQ)- (G) ! (GU) /u

nos encontramos con la ma!or parte de los conflictos-

patologas o simples 5anomalas6 psicofisiol$gicas a las /ue

se enfrentan con desigual "ito de modo ms 0aitual


97/132

psicoanalistas- otros terapeutas psicol$gicos de di1ersas

escuelas !- cuando re1isten alguna ma!or gra1edad-

psi/uiatras e! sicofsica Fundamental

de Fec0ner3eer o la de 4te1ens:- aun cuando al mismotiempo e"0ien oscilaciones tpicamente cunticas en

nmero ! de longitud- frecuencia ! amplitud fuertemente

camiantes segn su ma!or o menor 5masa ! comple7idad

informacional6 ! condiciones de contorno (potencial

represor o ni1el de 5conflicto6 ! 5e"tensi$n secuencial3


98/132

operacional6 de sus lneas de c$digo encriptadas). Estas

caractersticas coinciden mu! ien con los 0ec0os

e"perimentales- analticos ! clnicos- dado /ue tanto las

crisis sintomticas de los procesos patol$gicos citados

como los 5trances creadores6 sore1ienen de manera

cclica pero con periodicidad altamente irregular- 1ariante

e impredecile- tan s$lo en parte causal ! espacio3

temporalmente correlacionados con la cantidad-recurrencia ! magnitud de los estmulos inductores a los

/ue es e"puesto el su7eto.

or ltimo- cuando la intensidad traumtica- potencial

represor- grado de conflicto por emergencia- 5peso o

densidad informacional6 !=o e"tensi$n o alcance lineal3secuencial u operacional de los contenidos in0iidos en

plano inconsciente son de orden de magnitud 5alto6 o

5e"tremo6- la 1ertiente 5cuntica3espontnea por Efecto

Tnel6 desaparece El mecanismo de afloramiento no

ocurre 7ams antes de alcan8ar el umral del lmiteclsico Es decir- nunca acontece de modo espontneo- sino

pro1ocado o 5for8ado6 por una acci$n estimulante e"terna

especfica !a sea casual- sincronstica o causal3

intencionada En estos escenarios- las 5Ca7as Fuertes


99/132

se pueden 5arir6 ni 5por s solas6 (5tunelado cuntico6)- ni

tan si/uiera a7o la acci$n de impactos perturadores de

a7a3media potencia- sino nica ! e"clusi1amente

5destro8ando sus cerro7os a lo ruto6- por as e"presarlo

Esto es- a e"pensas de un tremendo esfuer8o transferente

estimulador de orden comparale a la causa perturadora

o traumtica /ue origin$ la represi$n original s pues- las

cur1as de respuesta : en igualdad del resto de condiciones: prolongan el comien8o de su regi$n de saturaci$n (+PP_

de transmisi$n) para 1alores estimalemente ele1ados para

la ra8$n neguentropa o entropa total=potencial

neguentr$pico de arrera (=%o

). simismo- las

oscilaciones cunticas acopladas a su emergencia sernirregulares ! tanto ms profundas en sus picos ! 1alles de

amplitud- pr$"imas entre ellas ! de alta frecuencia : 0asta

el punto de solaparse en una especie de 5somreado6

continuo :- a poco /ue cre8can los 5pesos6 o 5densidades6

de informaci$n o cuanto ms 5masa=carga6 neta deinformaci$n se liere- ! 1ice1ersa. Esta propensi$n a un

alto ni1el de 5caos fluctuante6 por interferencia o

superposici$n mutua entre dic0as ondulaciones cclicas de

ele1ada incertidumre representa un efecto colateral o

secundario natural de este tipo de afloramiento de


100/132

contenidos o series de c$digos 5masi1os6- 5densos6-

5e"tensos6 !=o de gran potencial traumtico=represor. l

respecto- repasen las grficas de las Figs. (L)- (O)- (Q)- ()-

(U)- (+P)- (LL) ! (LO). : con ma!or acentuaci$n : en las

(+L)- (+O)- (+Q)- (LQ) Estos poderosos- cclicos- en muc0as

ocasiones 1iolentos e incontrolales o impredeciles

5efectos colaterales6 ligados al afloramiento de la

informaci$n inconsciente encriptada o reprimida dema!or 5peso6- comple7idad- e"tensi$n o 5carga traumtica3

conflicti1a6 son tamin mu! ien conocidos (! temidos)

empricamente por psic$logos- psicoanalistas- psi/uiatras !

5terapeutas de la mente6 en general Constitu!en : en la

prctica : la causa comn a fen$menos en apariencia1ariopintos como los siguientes 'urante los

procedimientos de psicoanlisis en los casos de pacientes

/ue sufren gra1es sndromes o patologas mentales- tales

cuales tremendos traumas psicoemocionales infantiles-

peres o adolescentes de recuerdo 1igorosamentereprimido o in0iido- paranoia- es/ui8ofrenia o cual/uier

1ariante cominatoria entre ellos : sea empleada la tcnica

asada en la 0ipnosis- la lire asociati1a- el estudio de los

smolos onricos- el relato e"ploratorio introspecti1o !

sugesti1o=interpretati1o o cual/uier otra :- no resulta


101/132

e"traAo sino todo lo contrario /ue cuando el especialista

logra empe8ar a 5e"traer6 traa7osamente el contenido

manifiesto de dic0os recuerdos- 1i1encias o contenidos

reprimidos pro1o/ue a la par de forma in1oluntaria la

emergencia de otros- muc0as 1eces tan perturadores-

terriles ! traumticos como los primeros. a fueren estos

ltimos asados en diferentes e"periencias reales o ien

reconstrucciones- cominaciones asociati1as o 5monta7es1irtuales6 imaginarios del enfermo- elaorados a partir de

a/uellos ! los segundos mediante procesamiento

inconsciente. or lo cual los sntomas del paciente no

me7oran o desaparecen a tra1s del afloramiento

consciente de la informaci$n reprimida- como pretendenlos protocolos psicoanalticos- sino todo lo contrario- claro.

Este indeseale pero ine1itale proceso de 5falsa memoria

inconsciente6 se 0alla igualmente tras otro fen$meno tan

incon1eniente como l para los in1estigadores ! sanadores

del alma 0umana Cuando /uienes creen en lareencarnaci$n someten a regresi$n 0ipn$tica a una

persona para intentar deslo/uear supuestos traumas

deri1ados de sus 0ipotticas 51idas pasadas6- o ien si un

psi/uiatra 0ace lo mismo en esencia con el prop$sito de

5sacar a la lu86 episodios de 5tiempo perdido6 o 5lagunas de


102/132

memoria consciente6 1inculados a supuestas 1i1encias

particularmente e"traAas- perturadoras ! traumati8antes

cuales las 5&isitas de 'ormitorio6- 5ducciones6 ! otras de

ndole similar- el su7eto durante su trance 0ipn$tico

descrie recuerdos- situaciones o escenarios in0iidos o de

ordinario inaccesiles a su memoria consciente /ue en

muc0os casos pueden o parecen tener un fundamento real-

incluso proporcionando algunos datos ciertoscomproales- aun/ue casi siempre entreme8clados de

forma confusa- 1ariale- oscilante ! fragmentaria con

episodios engendrados por sus propias fantasas- an0elos !

temores reprimidos. En especial- como caa esperar- los

relacionados con fuertes contenidos se"uales- agresi1os oconectados con los impulsos de sumisi$n !=o dominaci$n.

or esta ra8$n 7ams podremos afirmar con rigor cientfico

si la 0istoria /ue nos des1ela un presunto 5aducido6 por

e"traterrestres es autntica o no- ni tampoco pueden

admitirse en un bu8gado los testimonios conseguidos a7o0ipnosis. en ello radica por otro lado la e"plicaci$n

racional de la curiosa tendencia de los 5e"ploradores de

1idas anteriores6 a 5recordar6 0aer encarnado a

persona7es soresalientes- famosos e importantes en lugar

de a otros 1ulgares- 0umildes ! corrientes- en una


103/132

proporci$n por completo contraria a la ms elemental

l$gica estadstica. tro con7unto de 0ec0os psicodinmicos

0asta a0ora de gnesis mu! oscura /ue : por el contrario :

e"plica mecansticamente nuestro Modelo.

Estos cuatro 5erfiles3Tipo6 de Transmisi$n por

5Emergencia=floramiento Intr$mico6 se reproducen de

forma estrec0amente anloga en la esfera puramenteiogentica >os primeros : de 5pesos=densidades

informticas6 ligeros- longitudes operacionales cortas !

potenciales represores a7os : corresponderan a las

emergencias de c$digos moduladores acti1adores o-

atenuadores de la e"presi$n de los genes sin camiar lasecuencia ! estructura de los mismos Esto es- a los

rea7ustes epigenticos sore1enidos a lo largo de la 1ida

del organismo- cuales respuestas a impactos perturadores

amientales de a7a intensidad !=o frecuencia recurrente-

como por e7emplo migraciones a otras regiones ms ricasen recursos- camios consecuentes de dietas ! 0orarios-

aumento o dismunuci$n del estrs medio cotidiano ! otras

de similar en7undia. Tales camios s$lo seran 0eredales

si su magnitud ! persistencia alcan8a un umral mnimo

/ue afecte estadsticamente de modo significati1o a las


104/132

clulas se"uales maduras. 4u alcance es : por ende :

fundamentalmente microe1oluti1o pero 5saltatorio6-

5oscilante6- 5ele1adamente impredecile o 1ariale6 !

5neolamarcJiano6. sea- 5casi e"clusi1amente

cuntico=discontinuo6- ! e"isten aundantes prueas

e"perimentales de la 1igencia de tales mecanismos- por

ms /ue moleste a los 5ortodo"os neodarDinistas

e"clu!entes6 de la osoleta 5Teora 4inttica6. a 0ecomentado muc0as de estas e1idencias en otros traa7os !

no me reiterar a/u. Baste aAadir /ue e"plican 0ec0os tan

rotundos como la no3igualdad fisiol$gica- conductual ni a

1eces incluso anat$mico3morfol$gica- ni tampoco de

e"presi$n gnica- de gemelos uni1itilenos criados -educados ! desarrollados 0asta la edad adulta en entornos

iosociales lo suficientemente dispares. pesar de /ue

estos son 5clones naturales perfectos6 entre s desde el

punto de 1ista de sus series de genes cromos$micos... El

segundo con7unto : los afloramientos de a7a5masa=densidad informacional6 !=o longitud secuencial de

c$digos- aun/ue dotados de un moderadamente superior

potencial=carga traumtica ! por ello sometidos a

potenciales represores proporcionalmente ms grandes :-

e/ui1alen a ni1el iogentico a modificaciones


105/132

epigenticas de orden ms profundo- cominadas con

fen$menos /ue s llegan a alterar aun cuando

limitadamente la secuencia- dominancia entre alelos o

1ariantes de un mismo gen ! estructura de algunos genes

en general o de ciertas regiones o grupos de 5locus6 en los

cromosomas eucariotas 4on las respuestas adaptati1as a

1ariaciones amientales de rango a7o3medio- tales cuales

camios climticos o geofsicos locales- irrupci$n denue1os competidores en los nic0os ecol$gicos por

migraciones masi1as u otros de alcance e impacto

comparale. 4u pauta dinmica tiende a la 5clsica3

neDtoniana6- regida por el %gimen mecano3estadstico

gradual ! acumulati1o de la %eina %o7a controladoprepoderantemente por la 4elecci$n os porcenta7es de5emergencia por tunelado=salto cuntico puro6

aumentaran en ra8$n in1ersa a dic0a 5masa=longitud6 de

los mismos- al igual /ue la amplitud- separaci$n mutua !

e"tensi$n de sus fluctuaciones ms all de la lnea de

e/uilirio 5clsica6. ara lneas de c$digo aflorante algo


106/132

ms densas !=o 5largas6- disminuira la frecuencia de los

primeros. simismo- las oscilaciones seAaladas a7o

rgimen sin emargo pre1alente de la 'inmica de la

%eina %o7a se 0aran ms rpidas pero muc0o menos

amplias o agudas- adems de cada 1e8 ms pr$"imas o

solapadas entre ellas. >os procesos de diferenciaci$n desde

grupos tnicos 0asta suespecies- pasando por las ra8as o

supolaciones en general a partir de una mismapolaci$n o especie ancestral comn seran un magnfico

e7emplo de ellos. En estos- la acci$n de mecanismos

5clsico3neodarDinistas6 graduales ! continuos cuales la

deri1a gnica en el seno de polaciones separadas por

algn nue1o e1ento o 5arrera6 iogeogrfica- perosimismo otros de ndole 5cuntico3neolamarcJiana6

saltatoria- como la acti1aci$n de los genes de control de

transporte nuclear (T


107/132

amiental (dinmica del 5Buf$n 4altarn6- 1er de nue1o

referencias en *G,). ero s se pliegan a su pauta los

posteriores procesos de e1oluci$n de cada lnea diferencial

5irradiada6 sometida a la continua ! pausada competencia

por los recursos o presas ! ofensi1o3defensi1a para con sus

depredadores o consumidores regida por las 5carreras de

armamentos iologicas6- goernadas por la dinmica de la

%eina %o7a- dominante una 1e8 superado el 5trnsito ocrisis de moderada magnitud del medio6. Como podemos

comproar- la 5mecla6 ! superposici$n parcial 1ariale de

cursos de 5emergencia intr$mica6 de c$digos segn el

5camino clsico6 ! por 5tunelado cuntico6 es lo /ue define

este Caso3Tipo tamin a escala iogentica El terceratr$n3Tipo nos lle1ara a fen$menos sustancialmente

anlogos- pero consecuentes a impactos o estmulos

perturadores del entorno de ma!or potencia !

persistencia ;randes Macro3Crisis mientales de

alcance al menos regional o 5continental6 (! suse/ui1alentes ocenicos) a ni1el planetario. En estos a los

anteriores intensificados se sumaran resortes adaptati1os

como la modificaci$n en la e"presi$n de los genes

estructurales 5`6- responsales de fuertes camios

morfo3anat$micos ! fisiol$gicos asimismo 5rpidos !


108/132

ruscos6- asimilaci$n 50ori8ontal6 !=o promoci$n del

afloramiento o 5genes durimientes6 pre1iamente

5almacenados en el Introma6 procedentes del genoma de

acterias 5asimtricamente endosimi$ticas6 ! 1irus en

fase 5latente6 o 5lisognica6- de cu!o rastro 0a! e1idencias

innegales al anali8ar los resultados del ro!ecto ;enoma

`umano. >os cuales confirman ! respaldan la Teora de

E1oluci$n por Endosimiosis 4eriada ;enerali8adae"puesta por la genial 'ra. >!nn Margulis en magnficas

oras como Capturando ;enomas- entre otras s como

un despertar6 parecido de los famosos 5transposones6 o

5genes saltarines6- id$neos para producir raudas respuestas

fa1orales a los 1eloces camios traumticos del entornomediante dic0os 5saltos posicionales de locus6 ! de grado

de acti1idad traductora de los mismos... : por supuesto :

la puesta en marc0a a modo de mecanismo e1oluti1o

preponderante de la Transferencia de Memoria Celular

%etro3Cominante o 5Mecanismo TET por Fagotrofismo4electi1o6 o 54elecci$n de resas !=o limentos

Consumiles6 (la 5o6 para los omn1oros- tan 1erstiles !

me7or dotados para estas 1icisitudes a causa de su menor

especialismo- recordemos /ue a nuestros ancestros

mamferos 5les toc$ el remio ;ordo6 tras el 5pocalipsis


109/132

4aurio6 a finales del Cretcico)... Mecanismo propuesto po

este autor al /ue !o denomino 5Mtodo Bt0or!=F$rmula

del Canal de tapuerca6- mis Mu! ueridos- males !

acientes >ectores saen mu! ien por/u (consulten mis

dos primeros ensa!os originales sore estos temas- *L,).

Estos procesos son saltatorio3neolamarcJianos a gran

alcance o escala- pero deido al ma!or 5peso=densidad6

informacional ! 5longitud secuencial6 de los c$digosemergentes protagonistas- pro1ocan de modo !a notale

5efectos colaterales indeseales6 anlogos en trminos

iogenticos ! celulares a los /ue distorsionan la

informaci$n inconciente e"trada mediante 0ipnosis u

otras tcnicas psicoanalticas o estados alterados deconciencia antes e"plicados en el plano 5psico3

neuronal=memtico6 la causa comn es la misma El

grado de reorgani8aci$n- rea7uste o reestructuraci$n de la

%ed 5consciente6- traductora o e"presale=e7ecutale a

ni1el fenotpico es tan grande /ue el afloramiento de estosc$digos ms 5pesados6- 5densos6 !=o 5e"tensos6 induce la

emergencia paralela de otros de algn modo ligados a ellos

a ni1el intr$mico- produciendo en muc0as ocasiones

conflictos ! disfunciones patol$gicas en las %edes del

mismo orden o ma!ores de los /ue la respuesta primaria a


110/132

la presi$n agresi1a amiental pretenden sol1entar. Est

Fundamentos Para La Biofísica Cuántica de Los Campos Morfogenéticos (II)

Documents

Transcript of Fundamentos Para La Biofísica Cuántica de Los Campos Morfogenéticos (II)