Tema: Campo Electrostatico
Ley de Coulomb
Cuantifica la interaccion electrostatica entre dos cargas puntuales.
La atraccion o repulsion de dos cargas puntuales es directamente
proporcional al producto del valor de dichas cargas e inversamente
proporcional al cuadrado de la distancia que las separa.
Matematicamente:
𝐹 𝐸 = 𝐾.𝑄. 𝑄´
𝑟2. 𝑢𝑟
, donde:
𝐾 = 𝑐𝑡𝑒 =1
4𝜋𝜀= 9. 109𝑁.𝑚2𝐶−2 (𝑒𝑛 𝑒𝑙 𝑣𝑎𝑐í𝑜)
𝜀 = permitividad del medio o constante dielectrica 𝑄,𝑄´ = 𝑐𝑎𝑟𝑔𝑎𝑠 𝐶𝑢𝑙𝑜𝑚𝑏𝑖𝑜𝑠 ≡ 𝐶 𝑟 ≡ 𝑑𝑖𝑠𝑡𝑎𝑛𝑐𝑖𝑎 𝑒𝑛𝑡𝑟𝑒 𝑙𝑎𝑠 𝑐𝑎𝑟𝑔𝑎𝑠 𝑚
𝑢𝑟 ≡ 𝑣𝑒𝑐𝑡𝑜𝑟 𝑢𝑛𝑖𝑡𝑎𝑟𝑖𝑜 𝑒𝑛 𝑙𝑎 𝑑𝑖𝑟𝑒𝑐𝑐𝑖𝑜𝑛 𝑞𝑢𝑒 𝑢𝑛𝑒 𝑙𝑎𝑠 𝑐𝑎𝑟𝑔𝑎𝑠
Si las cargas tienen igual signo, 𝐹 𝐸 sera positivo, lo que se entenderá como una fuerza repulsiva. En cambio, cuando las cargas son de
distinto signo, 𝐹 𝐸 sera negativo, lo que indicara una atraccion
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Tema: Campo Electrostatico
Conservacion de la Carga
Si un cuerpo cargado se pone en contacto con otro descargado, se
produce una transferencia de carga desde el primero, repartiendose la
carga entre ambos cuerpos. Tras ello, se producira una repulsion entre
los cuerpos.
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Conductores, Aislantes y Semiconductores
Los conductores son materiales que disponen de electrones o iones que
pueden moverse libremente.
Los aislantes no poseen electrones libres ni tampoco iones que puedan
moverse
Los semiconductores son materiales que pueden disponer de cargas libres
en determinadas circunstancias.
Tema: Campo Electrostatico
𝐹 𝐸 Vs 𝐹 𝐺
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
𝐹 𝐺 𝐹 𝐸
𝐹 𝐺 = 𝐾.𝑀.𝑀´
𝑟2. 𝑢𝑟 𝐹 𝐸 = 𝐾.
𝑄. 𝑄´
𝑟2. 𝑢𝑟
𝐹 𝐺 ≡ 𝑓(𝑀,1
𝑟2) 𝐹 𝐸 ≡ 𝑓(𝑄,1
𝑟2)
𝐺 ≡ 𝐶𝑜𝑛𝑠𝑡𝑎𝑛𝑡𝑒 𝑢𝑛𝑖𝑣𝑒𝑟𝑠𝑎𝑙
𝐺 ≡ 𝐶𝑜𝑛𝑠𝑡𝑎𝑛𝑡𝑒 𝑑𝑒𝑝𝑒𝑛𝑑𝑖𝑒𝑛𝑡𝑒 𝑑𝑒𝑙 𝑚𝑒𝑑𝑖𝑜
Su dirección, la que une las masas
Su dirección, la que une las masas
Siempre atractiva
Atractiva o repulsiva, en función de los signos de las cargas
Al comparar los valores de las constantes, se observa que 𝐹 𝐺 será una fuerza cuantitativamente pequeña salvo si las masas son grandes, en tanto
que 𝐹 𝐸 será muy importancia para cargas del orden de la unidad .
Tema: Campo Electrostatico
𝐹 𝐸 entre varios cuarpos cargados. Ppio de Superposicion
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
La fuerza a la que estara sometida una carga Q debido a la
interaccion electrostatica de n cargas q(1), q(2), q(3),…q(n), se´a igual
a la SUMA VECTORIAL de las fuerzas que ejerceria cada carga q(i) sobre
Q, como si no existiesen las otras. (PRINCIPIO DE SUPERPOSICION).
Es decir:
𝐹 = 𝐹 𝑖 =𝐾.𝑄.𝑄1
𝑟2 . 𝑢𝑟1 + 𝐾.𝑄.𝑄2
𝑟2 . 𝑢𝑟2 + ⋯
Tema: Campo Electrostatico
Campo Electrostatico
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Region del espacio en la que se produce una perturbacion debida a la
presencia de una carga electrica en reposo.
Tal perturbacion solo podra ponerse de manifiesto al colocar otra carga,
de modo que esta (ultima) sufrira una fuerza, que sera repulsiva si su
signo coincide con el de la carga que crea el campo, o atractiva, en
el caso en el que sea de signo contrario.
Intensidad del Campo Electrostatico
Por Carga Puntual Por distribucion de carga
𝐸 =𝐹
𝑞= 𝐾.
𝑄
𝑟2 . 𝑢𝑟 (Unidad: N/C)
(Equivald´ia a la fuerza que
realiza el campo sobre la unidad
de carga positiva situada en ese
punto).
𝐸 = 𝐸𝑖 =𝐹
𝑞= 𝐾.
𝑄𝑖
𝑟𝑖2.𝑢𝑟𝑖
(Ppio de Superposicion)
Tema: Campo Electrostatico
DIPOLO ELECTRICO
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Sistema formado por dos cargas iguales de signo contrario.
En un punto P, el campo generado por las cargas
sera:
𝐸 = 𝐸+ + 𝐸−
Las componentes verticales de los campos se
anulan, quedando:
𝐸𝑋 =𝐾𝑞
𝑟2 +𝐾𝑞
𝑟2 . 𝑐𝑜𝑠𝜃. 𝑖 =𝐾𝑞
𝑟2 +𝐾𝑞
𝑟2 .𝑑
2
𝑟. 𝑖
𝐸𝑋 =2𝐾𝑞
𝑟2 .𝑑
2
𝑟. 𝑖 =
𝐾𝑞𝑑
𝑟3 . 𝑖
En funcion de las coordenadas del punto P:
𝐸𝑋 =𝐾𝑞𝑑
𝑟3 . 𝑖 =𝐾𝜇
𝑟3
El termino 𝑞 𝑑 = 𝜇 𝑚𝑜𝑚𝑒𝑛𝑡𝑜 𝑑𝑖𝑝𝑜𝑙𝑎𝑟, 𝑑𝑟𝑖𝑔𝑖𝑑𝑜 ℎ𝑎𝑐𝑖𝑎 𝑙𝑎 𝑐𝑎𝑟𝑔𝑎 + En función de las coordenadas del punto:
𝐸𝑋 =𝐾𝜇
𝑟3 =𝐾𝜇
𝑥2+𝑦2 32 =
𝐾𝜇
𝑑
2
2+𝑦2
32 𝑖 ,
𝑆𝑖 𝑦 ≫ 𝑑2 𝐸𝑋 =
𝐾𝜇
𝑦3
Tema: Campo Electrostatico
TRABAJO DEBIDO A FUERZAS ELECTRICAS
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
𝑊𝐴→𝐵 = 𝐹 . 𝑑𝑟 = 𝐾𝑞1𝑞2 𝑢𝑟
𝑟2
𝐵
𝐴
𝐵
𝐴
𝑑𝑟 = 𝐾𝑞1𝑞2 𝑑𝑟
𝑟2=
𝐵
𝐴
𝐾𝑞1𝑞2
−1
𝑟
𝐵
𝐴
𝑊𝐴→𝐵=−𝐾𝑞1𝑞2
𝑟𝐵 +
−𝐾𝑞1𝑞2
𝑟𝐴
Como vemos, el trabajo realizado
por las fuerzas del campo dependen
solamente de las posiciones inicial
y final de la particula, y no del
camino recorrido.
El campo electrico es, pues, un
CAMPO CONSERVATIVO.
Otra forma de caracterizar un campo conservativo es a traves de la
condicion :
𝑊𝐴→𝐴 = 𝐹 . 𝑑𝑟 = 0𝐴
𝐴
, que es cumplida por el campo electrostatico
Tema: Campo Electrostatico
ENERGIA POTENCIAL ELECTRICA (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Al tratarse de un campo conservativo, el trabajo 𝑊𝐴→𝐵 puede expresarse
como la variacion de una magnitud que depende tan solo de la
posicion de la carga situada en el campo electrico. Esta magnitud se
conoce como ENERGIA POTENCIAL ELECTRICA:
𝑊𝐴→𝐵= −∆𝐸𝑃
, siendo:
𝐸𝑃 =𝐾𝑄𝑞
𝑟
Asi definida, la energia potencial de una carga (en un punto de un
campo electrostatico) equivale al trabajo que han de hacer las fuerzas
del campo para llevar una carga desde ese punto hasta el infinito a
velocidad constante
Tema: Campo Electrostatico
ENERGIA POTENCIAL ELECTRICA (II)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Puede verse que el signo de 𝐸𝑃 depende de los signos de las cargas
implicadas:
• Si ambas cargas tienen igual signo, 𝐸𝑃 > 0, por lo que la aproximacion de una carga hacia la que crea el campo debera
hacerla una fuerza externa. El trabajo realizado por la fuerza se
almacena´a en el sistema, por lo que la energia potencial
aumentara.
• Si las cargas tienen distinto signo, 𝐸𝑃 < 0, por lo que la aproximacion de una carga hacia la que crea el campo la realiza
el propio campo. El trabajo realizado por la fuerza disminuira la
energia del sistema, por lo que la energia potencial disminuira.
Tema: Campo Electrostatico
ENERGIA POTENCIAL DE UN SISTEMA DE
PARTICULAS
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Cuando tenemos un sistema de n particulas, la energia potencial
asociada a tal sistema vendra dada por la expresion:
𝐸𝑃 = 𝐾𝑄𝑖𝑄𝑗
𝑟𝑖𝑗
Tema: Campo Electrostatico
CONSERVACION ENERGIA CAMPO ELECTRICO
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Como sabemos:
𝑊𝐶𝑂𝑁𝑆𝐸𝑅𝑉𝐴𝑇𝐼𝑉𝑂 = −∆𝐸𝑃
𝑊𝐶𝑂𝑁𝑆𝐸𝑅𝑉𝐴𝑇𝐼𝑉𝑂 + 𝑊𝑁𝑂 𝐶𝑂𝑁𝑆𝐸𝑅𝑉𝐴𝑇𝐼𝑉𝑂 = ∆𝐸𝐾
Si sustituimos:
−∆𝐸𝑃 + 𝑊𝑁𝑂 𝐶𝑂𝑁𝑆𝐸𝑅𝑉𝐴𝑇𝐼𝑉𝑂 = ∆𝐸𝐾
Si consideramos un sistema aislado (en ausencia de fuerzas
externas):
∆𝐸𝐾 = 0 → −∆𝐸𝑃 = ∆𝐸𝐾 → ∆𝐸𝑃 + ∆𝐸𝐾 = 0 → → 𝐸𝑃𝐴 + 𝐸𝐾𝐴 = 𝐸𝑃𝐵 + 𝐸𝐾𝐵 → 𝐸𝑀𝐴=𝐸𝑀𝐵
Es decir, en el caso en que no existan fuerzas externas, LA ENER´GIA
MECANICA DEL SISTEMA PERMANECERA CONSTANTE.
Tema: Campo Electrostatico
POTENCIAL DE UNA DISTRIBUCION DE CARGAS EN
UN PUNTO
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
𝑉 = 𝑉𝑖
, o lo que es lo mismo:
𝑉(𝑃) = 𝐾𝑄𝑖𝑄𝑗
𝑟𝑖𝑗
Tema: Campo Electrostatico
DIFERENCIA DE POTENCIAL
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
∆𝑉 = 𝑉2 − 𝑉1
Q(+) (Carga que crea el campo) Q(-) (Carga que crea el campo)
• Los potenciales aumentan al
aproximarnos a Q (y viceversa).
• Para acercar la unidad de
carga positiva, el trabajo
habran de realizarlo fuerzas
externas.
• El desplazamiento (espontaneo)
de cargas positivas seguira el
sentido de potenciales
decrecientes. Las cargas
negativas se desplazaran
hacia potenciales crecientes.
• Los potenciales aumentan al
alejarnos de Q (y viceversa).
• Para acercar la unidad de
carga positiva, el trabajo
habra de realizarlo propio
campo.
• El desplazamiento (espontaneo)
de cargas positivas seguira el
sentido de potenciales
decrecientes. Las cargas
negativas se desplazaran
hacia potenciales crecientes.
Tema: Campo Electrostatico
DESCRIPCION DEL CAMPO ELECTRICO (RESUMEN)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
DESCRIPCION DINAMICA
A traves de 𝐹 y 𝐸
DESCRIPCION ENERGETICA
A traves de 𝐸𝑝 y V
La relacion entre ambas formas formas de describir el campo se obtiene
partiendo de:
𝑊𝐴→𝐵 = 𝐹 . 𝑑𝑟 = −∆𝐸𝑝 → 𝐸. 𝑞. 𝑑𝑟 = −𝑞. ∆𝑉 →𝐵
𝐴
𝐵
𝐴
𝐸. 𝑑𝑟 = −∆𝑉𝐵
𝐴
Y, en el caso en el que 𝐸 sea constante (por ejemplo, el campo creado
entre dos cargas cargadas opuestamente:
𝐸. ∆𝑟 = −∆𝑉 → 𝐸. 𝑑 = −∆𝑉
En este caso, 𝐸 ira dirigido hacia potenciales decrecientes.
Una carga positiva se movera hacia la placa
negativa. Una carga negativa se movera en sentido
contrario.
Tema: Campo Electrostatico
REPRESENTACION DEL CAMPO ELECTRICO (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
LINEAS DE CAMPO
(Son lineas tangentes, en cada punto, a la intensidad del campo
Las lineas de campo
no pueden cortarse
Tema: Campo Electrostatico
REPRESENTACION DEL CAMPO ELECTRICO
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
SUPERFICIES EQUIPOTENCIALES
En ellas,
los potenciales
correspondientes a
los puntos que
las conforman
son iguales
Tema: Campo Electrostatico
FLUJO DEL CAMPO ELECTROSTATICO
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Necesitaremos recordar la definicion de flujo:
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
TEOREMA DE GAUSS PARA EL CAMPO ELECTROSTATICO
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
𝑠𝑢𝑝𝑒𝑟𝑓𝑖𝑐𝑖𝑒 𝑒𝑠𝑓𝑒𝑟𝑖𝑐𝑎(𝑔𝑎𝑢𝑠𝑠𝑖𝑎𝑛𝑎)
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠𝜃
𝑠𝑖 𝑒𝑙 𝑐𝑎𝑚𝑝𝑜 𝑒𝑠𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡𝑎𝑛𝑡𝑒 𝑒𝑛
𝑡𝑜𝑑𝑎 𝑙𝑎 𝑠𝑢𝑝𝑒𝑟𝑓𝑖𝑐𝑖𝑒
𝜙 = 𝐸. 𝑆𝑆
Si, por otro lado suponemos una carga puntual, trazando una
superficie esferica alrededor suyo (gaussiana), el flujo que la atraviesa
sera:
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
= 𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠180𝑆
= E. S =𝐾.𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑟2. 4𝜋𝑟2 =
1.𝑄𝑒𝑛𝑐
4𝜋𝜀𝑟2. 4𝜋𝑟2
𝜙 =𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
“El flujo neto que atraviesa una superficie situada en el interior de
un campo electrico es directamente proporcional al valor de la carga
encerrada”
Tema: Campo Electrostatico
CAMPO CREADO POR CONDUCTOR ESFERICO EN
EQUILIBRIO (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
• Campo en el interior (r < R)
𝜙 =𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
→ 𝑃𝑢𝑒𝑠𝑡𝑜 𝑞𝑢𝑒 𝑄𝑒𝑛𝑐 = 0 → 𝐸 = 0
• Campo en el exterior (r > R)
𝜙 =𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
→ 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆
=𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀→ 𝐸. 𝑆 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀→ E. 4π𝑟2 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀→
→ E =𝑄𝑒𝑛𝑐
4π𝑟2𝜀→ E =
1
4π𝜀
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑟2 =𝐾.𝑄
𝑟2 (igual al de una carga puntual)
Campo en la superficie (r = R)
E =1
4π𝜀
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑅2 =𝐾.𝑄
𝑅2
Tema: Campo Electrostatico
CAMPO CREADO POR CONDUCTOR ESFERICO EN
EQUILIBRIO (II)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Tema: Campo Electrostatico
POTENCIAL ELECTRICO CREADO POR CONDUCTOR
ESFERICO EN EQUILIBRIO (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Partiremos de la relacion existente entre la intensidad del campo y
el potencial:
𝐸. 𝑑𝑟 = −∆𝑉𝐵
𝐴
• Potencial en el exterior (r < R)
𝑉 𝑟 = − 𝐸. 𝑑𝑟 𝑟
∞
= − 𝐾.𝑄
𝑟2𝑢𝑟 . 𝑑𝑟
𝑟
∞
= −𝐾𝑄 1
𝑟2. 𝑑𝑟 = −𝐾𝑄
−1
𝑟 ∞
𝑟
𝑟
∞
𝑉 𝑟 =𝐾𝑄
𝑟
• Potencial en la superficie (r = R)
𝑉 𝑅 =𝐾𝑄
𝑅
Campo en la superficie (r = R)
Puesto que 𝐸 = 0 , 𝑉 = 𝑐𝑡𝑒, siendo este valor igual al del potencial en la superficie
𝑉 𝑟 =𝐾𝑄
𝑅
Tema: Campo Electrostatico
POTENCIAL CREADO POR CONDUCTOR ESFERICO EN
EQUILIBRIO (II)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Tema: Campo Electrostatico
CAMPO CREADO POR UN HILO INFINITO CARGADO
UNIFORMEMENTE
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
𝜙 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 + 𝐸. 𝑑𝑆 + 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆𝐿𝐴𝑇𝑆2𝑆1
→ 𝑉𝑒𝑟 𝑓𝑖𝑔
𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠90 + 𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠90 + 𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠0 =𝑆𝐿𝐴𝑇𝑆2𝑆1
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝐸. 𝑑𝑆=𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀→ 𝐸. 𝑆𝐿𝐴𝑇 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀→
𝑆𝐿𝐴𝑇 𝐸. 2𝜋𝑟𝐿 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝐸 =1
2𝜋𝑟𝐿
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
Llamando a 𝑄𝑒𝑛𝑐
𝐿= 𝜆 𝑑𝑒𝑛𝑠𝑖𝑑𝑎𝑑 𝑙𝑖𝑛𝑒𝑎𝑙 𝑑𝑒 𝑐𝑎𝑟𝑔𝑎 , 𝑡𝑒𝑛𝑑𝑟𝑒𝑚𝑜𝑠 𝑞𝑢𝑒:
𝐸 =𝜆
2𝜋𝜀𝑟
Tema: Campo Electrostatico
CAMPO CREADO POR UNA SUPERFICIE PLANA
CARGADO UNIFORMEMENTE
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
𝜙 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀
𝜙 = 𝐸. 𝑑𝑆 = 𝐸. 𝑑𝑆 + 𝐸. 𝑑𝑆 + 𝐸. 𝑑𝑆 𝑆𝐿𝐴𝑇𝑆2𝑆1
La integral de la superficie lateral es nula,
Ademas, las integrales de las bases seran
Iguales:
𝜙 = 2 𝐸. 𝑑𝑆 = 2 𝐸. 𝑑𝑆. 𝑐𝑜𝑠0 = 2. 𝐸. 𝑆𝐵𝐴𝑆𝐸𝑆1𝑆1
Asi:
𝑄𝑒𝑛𝑐
𝜀= 2. 𝐸. 𝑆𝐵𝐴𝑆𝐸 → 𝐸 =
𝑄𝑒𝑛𝑐
2. 𝜀. 𝑆𝐵𝐴𝑆𝐸
σ=𝑄𝑒𝑛𝑐
𝑆𝐵𝐴𝑆𝐸
𝐸 =σ
2. 𝜀
(Siendo σ la densidad de carga superficial)
Vemos que intensidad del campo NO DEPENDE DE LA DISTANCIA DEL
PUNTO A LA PLACA, sino SOLO DE σ Y DE 𝜀
Tema: Campo Electrostatico
CAMPO CREADO POR DOS LAMINAS PLANAS,
PARALELAS Y CON IGUAL DENSIDAD DE CARGA
,AUNQUE OPUESTAS
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Al tener carga opuesta, el campo
producido sera igual a la suma
de los campos genera
dos por cada placa:
𝐸 = 𝐸1 + 𝐸2= σ
2.𝜀+
σ
2.𝜀
𝐸 = σ
𝜀
Este caso se corresponde con el de
Las placas de un condensador plano, en el que podemos conocer la
diferencia de potencial entre sus placas considerando que:
𝐸. 𝑑𝑟 = −∆𝑉𝐵
𝐴
→ −∆𝑉 = E. 𝑑𝑟 → −∆𝑉 = E. d
, siendo d la distancia entre placas.
Tema: Campo Electrostatico
CARGA ELECTRICA SUSPENDIDA EN CAMPO
ELECTRICO UNIFORME
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
La figura adjunta nos indica las fuerzas
a las que estará sometida la carga la carga.
Considerando que el sistema se halla en
equilibrio:
𝐹 = 0
𝑇. 𝑠𝑒𝑛𝜃 = 𝑞𝐸𝑇. 𝑐𝑜𝑠𝜃 = 𝑚. 𝑔
Tema: Campo Electrostatico
MOVIMIENTO PARTICULAS CARGADAS EN EL SENO
DE UN CAMPO ELECTRICO UNIFORME (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Si la carga se desplaza paralelamente al ,
campo, estara sometida a una fuerza:
𝐹 𝐸 = 𝑞. 𝐸
𝑚. 𝑎 𝑥 = 𝑞. 𝐸 → 𝑎 𝑥 =𝑞.𝐸
𝑚
Por lo que su movimiento sera un MRUA, por
lo que:
𝑣 = 𝑣 0 + 𝑎 𝑡 → 𝑣 = 𝑣 0 +𝑞.𝐸
𝑚𝑡
𝑣 = 𝑣0 +𝑞.𝐸
𝑚𝑡 . 𝑖
(Nota: no se considera la interaccion gravitatoria, mucho menor que
la electrica)
Tema: Campo Electrostatico
MOVIMIENTO PARTICULAS CARGADAS EN EL SENO
DE UN CAMPO ELECTRICO UNIFORME (I)
Eric Calvo Lorente 2ºBachillerato
Si la carga se desplaza
perpendicularmente al
campo, el tratamiento
a seguir sera el mismo
que el de un
tiro horizontal:
𝑣 :𝑣 𝑥 = 𝑣0𝑖
𝑣 𝑦 = 𝑎𝑡𝑗 =𝑞𝐸
𝑚𝑗