Sistemas Automaticos de Control Clase 3
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UNIVERSIDAD SANTIAGO DE CALI
FACULTAD INGENIERIAS
PROGRAMA DE BIOINGENIERIA
SISTEMAS AUTOMATICOS DE CONTROL
Profesor: MSc. JAVIER A. MURILLO M.
2. LA TRANSFORMADA DE LAPLACE
2.1. INTRODUCCIÓN
La Transformada de Laplace es una técnica Matemática que
forma parte de ciertas transformadas integrales como la
transformada de Fourier, la transformada de Hilbert, y la
transformada de Mellin entre otras. Estas transformadas están
definidas por medio de una integral impropia y cambian una
función en una variable de entrada en otra función en
otra variable. La transformada de Laplace puede ser usada
para resolver Ecuaciones Diferenciales Lineales y Ecuaciones
Integrales. Aunque se pueden resolver algún tipo de ED con
coeficientes variables, en general se aplica a problemas con
coeficientes constantes. Un requisito adicional es el
conocimiento de las condiciones iniciales a la misma ED. Su
mayor ventaja sale a relucir cuando la función en la variable
independiente que aparece en la ED es una función seccionada.
Pierre Simon Marquéz de Laplace
(1749-1827) matemático y astrónomo
francés tan famoso en su tiempo que se
le conocía como el Newton de Francia.
Sus principales campos de interés fueron
la Mecánica Celeste, o movimiento
planetario, la teoría de probabilidades, y
el progreso personal.
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Cuando se resuelven ED usando la técnica de la transformada,
se cambia una ecuación diferencial en un problema algebraico.
La metodología consiste en aplicar la transformada a la ED y
posteriormente usar las propiedades de la transformada. El
problema de ahora consiste en encontrar una función en la
variable independiente tenga una cierta expresión como
transformada.
Recuerde que cuando se habla de la transformada de Laplace,
generalmente se refiere a la versión unilateral. También existe
la transformada de Laplace bilateral, que se define como sigue:
La transformada de Laplace típicamente existe para todos
los números reales , donde es una constante que
depende del comportamiento de crecimiento de .
2.2. LA TRANSFORMADA DE LAPLACE
Sea una función definida para ; entonces la integral
0 0
)(lim)(
b
st
b
st dttfedttfe
Se llama transformada de Laplace, siempre que el límite
exista.
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Algunas Propiedades de la Transformada de Laplace:
1. Suma y Resta
Sean y las transformadas de Laplace de y
respectivamente. Entonces:
2. Multiplicación por una constante
Sea una constante y la transformada de Laplace de
. Entonces:
3. Diferenciación
Sea la transformada de Laplace de , y es el
límite de cuando tiende a cero. La Transformada de
Laplace de la derivada con respecto al tiempo de es:
)(lim
0tf
t
En general, para las derivadas de orden superior de f(t):
4. Teorema del Valor Inicial
Si la Transformada de Laplace de es , entonces:
)(lim)(lim0
ssFtfst
si el límite existe.
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Transformadas de Laplace de algunas Funciones Elementales
Ejercicio Resuelto:
Hallar la Transformada de Laplace de la siguiente f(t) por medio
del uso de tabla:
Aplico Transformada de Laplace:
(1)
Ya que la Transformada de Laplace de una suma es igual a la
suma de las Transformadas de Laplace de cada término, (1) se
puede expresar como:
(2)
Ahora sólo queda reemplazar cada término de (2) por su
correspondiente Transformada expresada en la tabla, y aplicar
las propiedades:
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por lo tanto:
2.3. LA TRANSFORMADA INVERSA DE LAPLACE
Definición:
Sea F(s) la Transformada de Laplace de una función f (t). La
Transformada Inversa de Laplace (o Antitransformada) de F(s)
se denota:
Método para hallar la Antitransformada de Laplace:
Existen varios métodos para determinar la antitransformada de
Laplace; en este apunte se explicará el Método de las
Fracciones Parciales.
Cualquier función racional de la forma , donde y
son polinomios en los cuales el grado de es menor que
el de , puede escribirse como una suma de fracciones
parciales de la forma , donde es una constante y
Al hallar las antitransformadas de cada fracción
parcial, se halla
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Ejercicio resuelto:
Hallar
Como se ve, es de la forma , donde
y ; se puede observar también que el grado
de
El polinomio Q(s) se puede expresar como
Entonces:
13)1)(3(
73
32
732
s
B
s
A
ss
s
ss
S (1)
Multiplicando por se obtiene:
(2)
Igualando los coeficientes de las potencias iguales de s a
ambos lados de la ecuación resultante (2), hallo los valores de
los coeficientes A y B:
73
3
BA
BA
Calculando, resulta y . Reemplazando en (1):
1
1
3
4
)1)(3(
73
32
732
ssss
s
ss
S
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Para hallar la Antitransformada de Laplace, se busca en la
Tabla de Transformadas de Laplace y se reemplazan los
términos:
1
1
3
4
)1)(3(
73
32
73 111
2
1
sL
sL
ss
sL
ss
SL
2.4. SOLUCION DE ECUACIONES DIFERENCIALES
LINEALES E INVARIANTES EN EL TIEMPO.
La Transformada de Laplace presenta gran utilidad para
resolver ecuaciones diferenciales. Si se quiere resolver una
ecuación diferencial de segundo orden:
o sea (1)
donde A y B son constantes sometidas a ciertas condiciones
iniciales o condiciones de frontera donde se tiene que
e (2).
Tomando la Transformada de Laplace a cada lado de (1) y
usando (2), se obtiene una ecuación algebraica para
determinar .
La solución requerida se obtiene al calcular la antitransformada
de Laplace de
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Ejercicio resuelto: Resolver , con , .
Tomando la Transformada de Laplace en ambos lados de la
ecuación diferencial, y utilizando las condiciones iniciales dadas,
se tiene:
Entonces:
Despejando Y(s):
Aplicando Antitransformada a cada término:
Se obtiene de la tabla:
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EJERCICIOS
1. Encuentre la trasformada de Laplace:
a. b.
c. d.
d. e.
f. 243)( 23 tttf g. tetf 5)(
h. 732)( 54 tetttf i. )2()( tSentf
j. )4()( tCostf k. )4()()( tCostSentf
l. )4()( 3 tSenetf t m. )(32)( 23 tCosetttf t
2. Encuentre la antitransformada de Laplace
a. s
sF1
)( b. 2
3)(
ssF
c. 2
42)(
sssF d.
2
1)(
ssF
d. 5
3)(
ssF e.
3
42)(
2
sssF
f. 4
)(2
s
ssF g.
9
5)(
2
ssF
h. 5
3
5
231)(
24
sssssF i.
1
4)(
2
ssF
j. 65
3)(
2
sssF k.
ssssF
187
5)(
23
3. Resolver mediante Laplace las siguientes ecuaciones diferenciales lineales:
a) 3)t(x;0)0(x;0)t(x6)t(xdt
d3)t(x
dt
d2
2
b) b)t(x;a)0(x;0)t(x2)t(xdt
d3)t(x
dt
d2
2
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3. MODELOS MATEMÁTICOS
3.1 INTRODUCCION
Los modelos matemáticos pueden adoptar muchas formas distintas.
Dependiendo del sistema del que se trate y las circunstancias
específicas, un modelo matemático puede ser más conveniente que
otro. Por ejemplo, en problemas de control óptimo, es provechoso
usar representaciones en el espacio de estados. En cambio, para los
análisis de la respuesta transitoria o de la respuesta en frecuencia de
sistemas lineales con una entrada y una salida invariante en el
tiempo, la representación mediante la función de transferencia puede
ser más conveniente que cualquier otra. Una vez obtenido un modelo
matemático de un sistema, se usan diversos recursos analíticos, así
como computadoras.
3.2. FUNCION DE TRANSFERENCIA
Una función de transferencia es un modelo matemático que a través de un
cociente relaciona la respuesta de un sistema (modelada) a una señal de
entrada o excitación (también modelada).
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Para el ejemplo consideremos el sistema mecánico que aparece en la
figura. Se supone que el sistema es lineal. La fuerza externa F es la
entrada del sistema y el desplazamiento x de la masa es la salida.
Este sistema tiene una sola entrada y una sola salida. Trataremos de
encontrar las ecuaciones en el espacio de estados y construiremos
su diagrama de bloques.
Aplicando la segunda ley de Newton tenemos:
F m a .
F F F m ak b .
F kx bv m a . F m a kx bv .
Pero sabemos que ad x
dt
2
2 y v
dx
dt por lo tanto:
F md x
dtb
dx
dtkx
2
2
Otra forma de escribir la expresión es F mx bx kx
El sistema es de segundo orden, lo cual significa que tiene dos
integradores.
Con este modelo es que podemos hacer control.
F
x
m
k
b
k Eelemento elastico
b elemento discipativo
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También podemos encontrar su función de transferencia en el
dominio de la frecuencia así:
F s ms x s bsx s kx s( ) ( ) ( ) ( ) 2
F s ms bs k x s( ) ( ) ( ) 2
kbsmssF
sx
2
1
)(
)(
3.3 SISTEMAS MECÁNICOS
Los sistemas mecánicos son una parte fundamental de la vida
común, ya que cualquier cuerpo físico se comporta como tal. En
general los sistemas mecánicos son gobernados por la segunda
ley de Newton, la cual establece para sistemas mecánicos
de traslación que "la suma de fuerzas en un sistema, sean
estas aplicadas o reactivas, igualan a la masa por la aceleración
a que esta sometida dicha masa".
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Cuando se trata de sistemas mecánicos de rotación la segunda
ley de Newton declara que "la suma de torques es igual al
momento de inercia multiplicado por la aceleración angular".
En cualquiera de los casos anteriores se tiene diferentes
elementos cuyo acoplamiento conforma al sistema mecánico
completo, pudiendo además interactuar entre cada caso. A
continuación se describen las generalidades de ambos tipos de
sistemas mecánicos.
3.3.1. SISTEMAS MECANICOS DE TRASLACION
Los sistemas mecánicos de traslación están integrados por el
conjunto de elementos básicos resumidos en la siguiente tabla:
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En este caso las variables involucradas son desplazamientos,
velocidades, aceleraciones y fuerzas. La disposición que
guardan estos elementos entre sí da lugar a dos
configuraciones denominadas arreglos mecánicos en serie y
arreglos mecánicos en paralelo.
Elementos mecánicos en serie:
En un elemento mecánico en serie, la fuerza aplicada f(t) es
igual a la suma de las fuerzas actuantes en cada elemento y
todos los elementos tienen el mismo desplazamiento
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La ecuación de equilibrio para el arreglo de la figura es:
Y su transformada de Laplace considerando condiciones
iniciales iguales a cero es:
donde la impedancia mecánica es:
Elementos mecánicos en paralelo.
En este tipo de arreglo la fuerza aplicada se transmite a
través de todos los elementos. Además, la deformación o
corrimiento total es la suma de los desplazamientos de cada
elemento.
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La figura muestra un ejemplo de este tipo de arreglo en el que
considerando las ecuaciones ya transformadas el
desplazamiento total está dado por:
la relación fuerza a desplazamiento queda como:
donde la impedancia mecánica es:
Un comentario importante respecto al comportamiento de una
masa es que esta no puede estar en paralelo con otros
elementos a menos que sea el último de los elementos.
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Para ilustrar lo anterior veamos que en la figura (a), la masa,
al ser el último elemento, participa como si estuviera en
paralelo dando la ecuación que relaciona la fuerza con el
desplazamiento de la forma:
Mientras que en la figura (b) al estar la masa colocada como
un elemento intermedio, y tener el mismo desplazamiento
en la parte superior e inferior, la sitúa en serie tanto con
como con y respecto al desplazamiento mientras que
no tiene nada que ver con los desplazamientos y que
afectan al comportamiento de los elementos y
respectivamente.
Para el caso de la figura (b) las ecuaciones de equilibrio en
cada desplazamiento son:
En
En
En
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3.3.2. SISTEMAS MECANICOS DE ROTACION
Los sistemas mecánicos de rotación son quizá el tipo de
sistemas que con mayor frecuencia se encuentran en
aplicaciones cotidianas. Estos abarcan cualquier sistema cuyo
elemento motriz es un motor o una máquina rotatoria. Al igual
en que los sistemas mecánicos de traslación se tienen un
conjunto de elementos básicos los cuales se encuentran
resumidos en la tabla siguiente.
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Dentro de las aplicaciones de este tipo de sistemas podemos
citar tornos, cajas de transmisión, sistemas de poleas,
turbinas, etc.
Las variables involucradas en los sistemas mecánicos de
rotación son el par o torque, el desplazamiento angular,
velocidad angular y la aceleración angular.
Estas variables están relacionadas con las de los sistemas
mecánicos de traslación por el radio de los elementos, así, el
par en función de la fuerza esta dado por:
Mientras que el desplazamiento angular se puede obtener a
partir del desplazamiento lineal por medio de:
rtxt /)()(
Por ejemplo para el sistema mostrado en la siguiente figura la
ley de Newton establece que:
SISTEMA MECANICO DE ROTACION
la condición de equilibrio queda descrita por:
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donde,
y
Aplicando la transformada de Laplace:
Relacionando la variable de salida velocidad angular con la
variable de entrada par aplicado tenemos:
sfJssT
s
.
1
)(
)(2
3.4 SISTEMAS ELECTRICOS
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Otro de los sistemas que con frecuencia aparecen en los lazos
de control son los que involucran variables eléctricas. Aunque el
número de componentes eléctricos es inmenso, por lo general
se puede considerar un conjunto básico compuesto por los
elementos que aparecen en la tabla en donde también se
incluye las expresiones que relacionan las variables de voltaje y
corriente en los dispositivos.
Las ecuaciones de equilibrio que gobiernan el comportamiento
de los sistemas eléctricos son conocidas como las leyes de
Kirchhoff de voltaje y corriente ( y ) las cuales
establecen lo siguiente:
Ley de Voltaje de Kirchhoff ( ):
"La suma algebraica de las caidas de tensión a lo largo de un
trayectoria cerrada es cero".
Ley de corrientes de Kirchhoff ( ):
"La suma algebraica de las corrientes en un nodo es igual a
cero".
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Ambas leyes pueden ser usadas de manera combinada para
determinar el conjunto de ecuaciones integro-diferenciales
necesarias para predecir el comportamiento de un sistema
eléctrico. Normalmente cuando se analiza un circuito eléctrico
en serie se usa la LVK mientras cuando se trata de un circuito
eléctrico en paralelo se emplea la LCK. En cualquier texto de
análisis de circuitos se pueden encontrar las particularidades de
cada uno de los circuitos mencionados. Aquí únicamente
mencionaremos que en un circuito eléctrico en serie circula la
misma corriente por todos los elementos del arreglo mientras
que el voltaje se encuentra repartido entre los elementos
(figura (a)).
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Por otro lado, en un circuito eléctrico en paralelo todos los
elementos tiene el mismo voltaje en sus terminales mientras
que la corriente se distribuye entre todos los elementos (figura
(b)).
(A) CIRCUITO ELECTRICO SERIE
(B) CIRCUITO LECETRICO PARALELO
3.5 SISTEMA DE NIVEL DE LIQUIDOS
Para iniciar el estudio de los sistemas de nivel de líquidos es
necesario definir los conceptos de resistencia el flujo y
capacitancia en un tanque que almacena un fluido.
La resistencia el flujo debida a una restricción es lineal cuando
el flujo es laminar y se comporta como un sistema no lineal
cuando el flujo es turbulento. En ambos casos se define como
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el cociente de la diferencia de niveles en el recipiente entre el
cambio en el gasto.
para flujo laminar el gasto es proporcional a la columna
hidrostática, es decir:
mientras que para flujo turbulento es proporcional a la raiz
cuadrada de la columna hidrostática:
donde:
Q = gasto en [ ].
Kl = coeficiente de proporcionalidad para flujo laminar [m2/seg].
Kt = coeficiente de proporcionalidad para flujo turbulento[m2.5/seg].
H = columna hidrostática [m].
de la definición de resistencia, para un sistema con flujo
laminar tenemos:
de igual forma para un flujo turbulento la resistencia al flujo
debida a una restricción está dada por:
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donde la diferencial del gasto es:
con lo cual la expresión para la resistencia al flujo turbulento
queda como:
Siendo
Entonces tenemos que
Esta aproximación es válida solo en el caso en que las
variaciones en el gasto y en la columna hidrostática sean
pequeñas alrededor del punto de operación.
Por otro lado, la capacitancia de un tanque se define como el
cociente de la variación del líquido acumulado entre el cambio
en la columna hidrostática.
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lo cual resulta en unidades de área por lo que la capacitancia
de un tanque se puede considerar como la sección transversal
del tanque bajo estudio.
En los sistemas de nivel de líquido la condición de equilibrio
viene declarada como:
"La diferencia del gasto de entrada y el gasto de salida en una
unidad pequeña de tiempo es igual a la cantidad de líquido
acumulado"; es decir:
en la ecuación anterior el término de la izquierda es la cantidad
de líquido almacenado. La cantidad de gasto a la salida del
tanque está definido en función de la resistencia al
flujo de la restricción como:
Sustituyendo esta expresión en la ecuación anterior tenemos:
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Transformando esta expresión considerando condiciones
iniciales cero tenemos:
Relacionando la variable de salida (nivel) con la de entrada
(flujo de entrada) llegamos a la función de transferencia:
3.6 SISTEMAS TERMICOS
En general, el número de sistemas térmicos que pueden ser
descritos por ecuaciones diferenciales lineales es limitado La
condición básica para garantizar linealidad es que la
temperatura del cuerpo bajo estudio sea uniforme, lo que en la
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mayoría de los casos prácticos no se cumple, sin embargo, esta
aproximación es válida cuando se desea representar el
comportamiento de cuerpos pequeños, aire o líquidos, siempre
que exista una mezcla perfecta de fluido en el medio.
Las variables involucradas en sistemas térmicos son la razón
del flujo calorífico q(t) y la temperatura T(t). La tabla siguiente
hace un resumen de las variables, elementos, y cantidades
físicas involucradas en el estudio de esta clase de sistemas.
La condición de equilibrio para sistemas térmicos establece:
que "el calor administrado a un sistema es igual al calor
almacenado más el calor liberado”
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Esta condición expresada en términos de la razón del flujo
calorífico y la temperatura queda como:
la cual indica que la razón de transferencia de calor en un
cuerpo es proporcional a la diferencia de temperatura a través
del cuerpo donde T2 es la temperatura del medio circundante y
T1 es la temperatura del cuerpo.
Por otro lado, la velocidad del cambio en la temperatura se
relaciona con la razón de transferencia calorífica dentro del
cuerpo por medio de la ecuación:
EJERCICIOS
1. Hallar la respuesta de la posición del carro en función del
tiempo, x(t), al aplicarle una entrada impulsional (t),
partiendo inicialmente del reposo.
2. Determine la función de transferencia del sistema anterior
suponiendo que la masa es de , la constante del resorte es
de y existe un coeficiente de viscosidad de
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3. Obtener la función de transferencia que relacione el
movimiento de la masa del acelerómetro con el
movimiento del vehículo donde se encuentra adherido .
Extraer también la función de transferencia , al
aplicar una fuerza .
4. Calcular la función de transferencia salida/entrada del filtro
electrónico pasa-bajo siguiente.
5. Hallar la respuesta de la posición del segundo carro en función
del tiempo , al aplicarle una fuerza al primero,
partiendo inicialmente del reposo.